WWW.KNIGA.SELUK.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Книги, пособия, учебники, издания, публикации

 

ВАКУУМ В УСКОРИТЕЛЯХ И НАКОПИТЕЛЯХ

А.В. Филиппов

Лаборатория физики высоких энергий им. В.И. Векслера и А.М. Балдина

Объединенный институт ядерных исследований

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ

«Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике»

г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ ТЕОРИИ ВАКУУМА

ДАВЛЕНИЕ ГАЗА

Вакуум (от лат. vacuum — пустота) — среда, содержащая газ при давлениях значительно ниже атмосферного.

Следует различать понятия физического вакуума и технического вакуума.

Одним из основных понятий в теории вакуума является — давление газа. Под давлением газа понимают средний импульс, передаваемый единице площади стенки сосуда молекулами газа в единицу времени.

Единицей давления в системе СИ является 1 Па (Паскаль). Используются также и другие единицы измерения давления, так например: в Европе используют мбар (1 мбар=100 Па), в США/Азии используют Торр (1 Торр=133 Па).

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, 2/ «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

СООТНОШЕНИЯ МЕЖДУ

ЕДИНИЦАМИ ДАВЛЕНИЯ

мм рт. ст.

Па бар ат атм (Торр) 1 Н/м2 105 10.197·106 9.8692·106 7.5006· 1 Па 105 1·106 дин/см 1 бар 1.0197 0.98692 750. 1 кгс/см 1 ат 98066.5 0.980665 0.96784 735. 1 атм 101325 1.01325 1.033 1 атм 1 мм рт. ст.

1.3332·103 1.3595·103 1.3158· 133.322 1 мм рт. ст.

(Торр) Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, 3/ «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ ТЕОРИИ ВАКУУМА

ФИЗИЧЕСКИЙ И ТЕХНИЧЕСКИЙ ВАКУУМ

Под физическим вакуумом в современной физике понимают полностью лишённое вещества пространство. Даже если бы удалось получить это состояние на практике, оно не было бы абсолютной пустотой. Квантовая теория поля утверждает, что, в согласии с принципом неопределённости, в физическом вакууме постоянно рождаются и исчезают виртуальные частицы: происходят так называемые нулевые колебания полей. В некоторых конкретных теориях поля вакуум может обладать нетривиальными топологическими свойствами, но не только, а также в теории могут существовать несколько различных вакуумов, различающихся плотностью энергии, и т.д.




Техническим вакуумом называют сильно разреженный газ. В макроскопических объёмах идеальный вакуум недостижим на практике, поскольку при конечной температуре все материалы обладают ненулевым давлением насыщенных паров. Кроме того, многие материалы (в том числе металлические, стеклянные и иные стенки сосудов) пропускают газы. В микроскопических объёмах, однако, достижение идеального вакуума в принципе возможно.

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, 4/ «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ ТЕОРИИ ВАКУУМА

ДЛИНА СВОБОДНОГО ПРОБЕГА

На практике вакуум характеризуется соотношением между средней длиной свободного пробега молекул газа и характерным размером среды d. Под d может приниматься расстояние между стенками вакуумной камеры, диаметр вакуумного трубопровода и т.д.:

1 kT = =B.

2 n 2 P Здесь kB — постоянная Больцмана, T — температура, n — концентрация, P — давление, т.е., при постоянной температуре средняя длина свободного пробега обратно пропорциональна давлению.

Среднее эффективное сечение для воздуха составляет 62.5·1016 см2, тогда средняя длина свободного пробега молекул воздуха при атмосферном давлении 760 Торр и температуре 273 °К (нормальные условия) равна 6·106 см.

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, 5/ «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ ТЕОРИИ ВАКУУМА

ПОНЯТИЕ О СТЕПЕНЯХ ВАКУУМА

Теперь, когда мы ввели понятие давления и средней длины свободного пробега можно ввести количественные характеристики, описывающие вакуум.

В технике различают четыре основных степени вакуума: низкий, средний, высокий и сверхвысокий. Для количественной оценки вводится число Кнудсена:

Здесь d — характерный размер вакуумного объёма, — средняя длина свободного пробега.

Область давлений, когда средняя длина свободного пути молекул много меньше размеров вакуумного объёма, например диаметра трубопровода, отвечает низкому вакууму. Низкий вакуум соответствует Kn1. При этом обмен энергией происходит исключительно между ближайшими молекулами. Такие условия проявляются в виде вязкости газа, а соответствующие процессы называются вязкостными.

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ ТЕОРИИ ВАКУУМА

ПОНЯТИЕ О СТЕПЕНЯХ ВАКУУМА

Область давлений, когда средняя длина свободного пути молекул примерно равна размерам вакуумного объёма, получила название среднего вакуума. В этом диапазоне давлений столкновения молекул со стенками и друг с другом равновероятны. Средний вакуум отвечает Kn1.





В области высокого и сверхвысокого вакуума средняя длина свободного пути молекул много больше размеров вакуумного объёма, и молекулы преимущественно сталкиваются со стенками сосуда. В этом случае каждая молекула выступает индивидуально, а процессы в газах называется молекулярными. В высоком вакууме Kn1.

Области сверхвысокого вакуума отличаются тем, что за характерное время рабочего процесса не происходит заметного изменения свойств поверхности, связанного с адсорбцией остаточных газов.

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ ТЕОРИИ ВАКУУМА

ОБЛАСТИ ДАВЛЕНИЙ

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ ТЕОРИИ ВАКУУМА

ПОЛУЧЕНИЕ ВАКУУМА

В основу получения вакуума могут быть положены два принципа: первый — удаление газа из откачиваемого сосуда за пределы вакуумной системы, второй — связывание газа в вакуумной системе.

Первый принцип реализован в газоперемещающих насосах. Перемещение массы газа можно производить периодически, отдельными порциями и непрерывно. Для удаления порции газа необходимо изолировать в рабочей камере насоса определенный объём газа, переместить его от входного патрубка насоса к выходному, сжать в процессе перемещения до давления, большего, чем давление в выходном сечении насоса, и вытолкнуть газ за пределы насоса.

Вакуумные насосы, которые откачивают газ отдельными порциями в результате периодического изменения объёма и положения рабочей камеры, называются объёмными вакуумными насосами.

Объёмными вакуумными насосами являются только механические насосы, т.е. такие насосы, откачивающее действие которых основано на перемещении газа вследствие механического движения рабочих частей насоса.

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ ТЕОРИИ ВАКУУМА

ПОЛУЧЕНИЕ ВАКУУМА

Для непрерывного удаления нейтральных молекул газа необходимо иметь тело, которое постоянно увлекало бы и перемещало газ. Таким телом может быть непрерывно движущаяся твердая поверхность или струя жидкости, пара или газа. При соударении с движущейся твердой поверхностью и в результате внутреннего трения молекулы газа приобретают преимущественное направление движения.

Механические насосы, откачивающее действие которых основано на увлечении удаляемого газа непрерывно движущимися твердыми поверхностями, получили название молекулярных, так как движущиеся части насоса воздействуют на отдельные молекулы.

Вакуумные насосы, в которых реализуется второй принцип создания вакуума, получили название сорбционных насосов. Газ в сорбционных насосах может связываться геттером (геттер — вещество, применяемое для хемосорбции газов в вакуумных системах), а также сорбироваться и конденсироваться на охлаждаемой поверхности.

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

КЛАССИФИКАЦИЯ ВАКУУМНЫХ НАСОСОВ

ПО ПРИНЦИПУ ДЕЙСТВИЯ

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ ТЕОРИИ ВАКУУМА

ПАРАМЕТРЫ ВАКУУМНЫХ НАСОСОВ

Скорость откачки насоса (быстрота действия насоса) S — это обьём газа удаляемый насосом в единицу времени через входной патрубок насоса (л/с, м3/ч):

Производительность вакуумного насоса Q характеризует расход газа во входном сечении насоса при данном давлении и выражается в м3·Па/с. Производительность насоса есть произведение быстроты откачки на давление, при котором она измерена:

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

СРЕДСТВА ОТКАЧКИ

ТУРБОМОЛЕКУЛЯРНЫЕ НАСОСЫ

Турбомолекулярные насосы сочетают принцип молекулярного увлечения и осевого компрессора. При этом точки на окружности ротора имеют линейные скорости порядка молекулярных (430 м/с). Поэтому вал таких насосов должен вращаться со скоростью 1000060000 об/мин в зависимости от диаметра насоса.

По сравнению со многими другими сверхвысоковакуумными насосами турбомолекулярным насосам присущ ряд преимуществ: постоянная готовность к работе, быстрый (1015 мин) запуск, нечувствительность к резкому повышению давления (вплоть до атмосферного), широкий диапазон рабочих давлений (107101 Па) примерно одинаковая быстрота действия по большинству газов, чрезвычайно высокая степень сжатия (1015) для газов с большой молекулярной массой (М44). Высокая степень сжатия обеспечивает давление углеводородов на входе турбомолекулярного насоса не более Па (103 Торр), т.е. практически безмаслянный вакуум, при давлении на форвакууме Па (7·1030.1 Тор), соответствующем остаточному давлению большинства насосов с масляным уплотнением. Большое влияние на характеристики насоса оказывает конструкция опорных узлов: на смазываемых подшипниках качения, на магнитных опорах или газовой подушке.

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

СРЕДСТВА ОТКАЧКИ

ТУРБОМОЛЕКУЛЯРНЫЕ НАСОСЫ

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

СРЕДСТВА ОТКАЧКИ

КРИОГЕННЫЕ НАСОСЫ

Действие криогенных насосов заключается в адсорбировании и конденсации газов и паров на поверхности, температура которой значительно ниже температуры окружающей среды.

Молекулы, ударяющиеся о такую поверхность, связываются ею, причем количество связанных молекул тем больше для данного газа и определенного сорбирующего материала, чем ниже температура поверхности, поскольку время пребывания молекулы на поверхности с понижением температуры экспоненциально возрастает.

Криогенные насосы используются прежде всего для создания очень высокого вакуума. Их включают в работу обычно только после того, как с помощью других насосов (диффузионных, ионных) получено достаточно низкое давление.

Скорость откачки криогенных насосов, обычно имеющих большие поглощающие поверхности, бывают довольно большими. Она пропорциональна площади криогенной поверхности А и зависит от разности между количеством молекул, адсорбированных и десорбированных единицей поверхности за единицу времени.

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

СРЕДСТВА ОТКАЧКИ

КРИОГЕННЫЕ НАСОСЫ

Конструкция криогенного насоса — это сосуд с большим отношением поверхности к объёму и двойными стенками, между которыми находится криогенная жидкость Эта жидкость по мере испарения непрерывно пополняется. С целью уменьшения скорости испарения криоагента применяются охлаждающие экраны, обладающие промежуточной температурой между криогенным сосудом и окружающей средой.

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

СРЕДСТВА ОТКАЧКИ

КРИОГЕННЫЕ НАСОСЫ

Предельное давление Р, создаваемое криогенным насосом, определяется по формуле:

Здесь T —температура газа, Tc —температура криогенной поверхности, Pc — равновесное давление пара (газа), соответствующее температуре Tc, — коэффициент прилипания откачиваемого газа на криогенной поверхности.

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

СРЕДСТВА ОТКАЧКИ

ИОННО-СОРБЦИОННЫЕ НАСОСЫ

Ионно-сорбционные насосы — класс вакуумных насосов, в которых химически активные газы удаляются за счёт сорбции их геттерами, а инертные газы — в результате интенсивной ионизации в виде ионов под действием электрического поля. С помощью такого класса насосов достигают разрежения 1011109 Торр.

1 — катоды, 2 — анод, 3 — постоянный магнит, 4 — балластное сопротивление.

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

СРЕДСТВА КОНТРОЛЯ

ПРИБОРЫ ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ ДАВЛЕНИЯ

Неотъемлемой частью любой вакуумной системы является аппаратура для измерения давления разрежённого газа. Область давления, используемая в современной вакуумной технике, 1051012 Па. Измерение давлений в таком широком диапазоне, естественно, не может быть обеспечено одним прибором. В практике измерения давления разрежённых газов применяются различные типы преобразователей, отличающиеся по принципу действия и классу точности.

Приборы для измерения общих давлений в вакуумной технике называются вакуумметрами и обычно состоят из двух частей — манометрического преобразователя и измерительной установки. По методу измерения вакуумметры могут быть разделены на абсолютные и относительные. Показания абсолютных приборов не зависят от вида газа и могут быть заранее рассчитаны. Эти манометры измеряют давление, как силу ударов молекул о поверхность.

При малых давлениях непосредственное измерение силы давления невозможно из-за её малости. В приборах для относительных измерений используют зависимость параметров некоторых физических процессов, протекающих в вакууме, от давления. Эти приборы нуждаются в градуировке по образцовым приборам. Как правило при измерении малых давлений используются электронные ионизационные преобразователи принцип работы которых основан на ионизации газа электронами и измерении ионного тока, по величине которого судят о давлении.

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

СРЕДСТВА КОНТРОЛЯ

ПРИБОРЫ ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ ДАВЛЕНИЯ

Ионизационный датчик давления (Bayard-Alpert ionization gauge).

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

ДИАПАЗОНЫ ДАВЛЕНИЙ

ИЗМЕРЯЕМЫЕ ВАКУУММЕТРАМИ

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

ВАКУУМ В УСКОРИТЕЛЯХ И НАКОПИТЕЛЯХ

СТЕПЕНЬ ВАКУУМА В УСКОРИТЕЛЯХ

Ускорители частиц имеют различные формы и размеры:

– линейные ускорители, – медицинские циклотроны, – электростатические ускорители, – накопительные кольца, Степень вакуума в ускорителях:

106105 мбар в небольших линейных и электростатических ускорителях, 1010109 мбар в источниках синхротронного излучения, 10121011 мбар в накопительных кольцах и коллайдерах.

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

ВАКУУМ В УСКОРИТЕЛЯХ И НАКОПИТЕЛЯХ

РАССЕЯНИЕ ПУЧКА

Рассеяние пучка частиц в ускорителях на остаточном газе в вакуумной камере приводит к ухудшению его качества, а именно: увеличение размера пучка (рост эмиттанса пучка).

Кроме того рассеяние пучка на остаточном газе является одной из причин потери пучка.

Процессы рассеяния на остаточном газе можно разделить на два основных типа:

– упругие процессы:

• однократное кулоновское рассеяние, • многократное кулоновское рассеяние, – неупругие процессы:

• перезарядка частиц пучка на остаточном газе:

– потеря электрона частицами пучка (процессы ионизации), – захват электрона частицами пучка (процессы рекомбинации), • потеря энергии частиц пучка на ионизацию атомов и молекул остаточного газа, В следствии процессов рассеяния пучка на остаточном газе интенсивность пучка в ускорителе уменьшается. Также процессы рассеяния на остаточном газе уменьшают время жизни пучка в накопителях и коллайдерах.

Потери пучка на стенках вакуумной камеры приводят к тому, что адсорбированные частицы на поверхности камеры слетают (десорбция) внутрь камеры и ухудшают вакуум.

Кроме того, потери на стенках вакуумной камеры увеличивает радиационную опасность.

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

УСКОРИТЕЛЬНО-НАКОПИТЕЛЬНЫЙ

КОМПЛЕКС NICA

Ускорительная часть проекта NICA предполагает создание на базе модернизированного ускорителя Лаборатория физики высоких энергий им. В.И. Векслера и А.М. Балдина — Нуклотрона-М, уникального комплекса, позволяющего проводить исследования:

– на встречных высокоинтенсивных пучках голых ядер (вплоть до 197Au79+) при средней светимости L=1027 см2·с1 (для ядер 197Au79+) в диапазоне энергий s=411 ГэВ/н;

– на встречных пучках поляризованных протонов и дейтронов;

– на выведенных пучках ионов и поляризованных частиц.

В состав создаваемого ускорительного комплекса входят:

– новые источники тяжёлых ионов и поляризованных частиц;

– существующий линейный ускоритель и новый линейный ускоритель тяжёлых ионов;

– промежуточный сверхпроводящий накопитель (бустер);

– существующий сверхпроводящий ускоритель Нуклотрон;

– сверхпроводящий коллайдер (2 кольца);

– экспериментальные установки: многоцелевой детектор и детектор физики спина;

– экспериментальные установки на канале выведенных пучков Нуклотрона;

– объекты инфраструктуры, необходимые для эффективного проведения исследований.

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

УСКОРИТЕЛЬНО-НАКОПИТЕЛЬНЫЙ

КОМПЛЕКС NICA

Спектр задач, которые будут решаться на ускорительно-накопительном комплексе NICA диктуют жесткие требования на вакуумные условия в элементах комплекса: бустере Нуклотрона, Нуклотроне и кольцах коллайдера, а именно на давление остаточного газа в вакуумной камере этих элементов:

– давление остаточного газа в бустере Нуклотрона 1010 Торр, – давление остаточного газа в Нуклотроне 1010 Торр, – давление остаточного газа в кольцах коллайдера 10111010 Торр.

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

ПОТЕРИ ПУЧКА ИОНОВ 197Au32+

В БУСТЕРЕ НУКЛОТРОНА. ЗАДАЧИ БУСТЕРА

Главной задачей бустера является накопление порядка 109 ионов 197Au32+ и ускорение их от энергии 6.2 МэВ/н до энергии порядка 600 МэВ/н, достаточной для последующей обдирки до состояния голого ядра 197Au79+ в канале транспортировки бустер — Нуклотрон.

Это позволяет: получить на выходе из Нуклотрона пучок 197Au79+ с максимальной энергии и из-за уменьшения перезарядки ионов 197Au79+ на остаточном газе (у голых ядер имеет место только один канал перезарядки — рекомбинация) существенно снизить требования налагаемые на вакуумные условия в ускорительной камере Нуклотрона. Применение в бустере электронного охлаждения ионов 197Au32+ на энергии 100 МэВ/н позволяет уменьшить продольный эмиттанс пучка.

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

ОСНОВНЫЕ ПАРАМЕТРЫ

БУСТЕРА НУКЛОТРОНА

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

ПОТЕРИ ПУЧКА ИОНОВ 197Au32+

В БУСТЕРЕ НУКЛОТРОНА. РАБОЧИЙ ЦИКЛ

Цикл ускорения ионов в бустере Нуклотрона состоит из четырех частей: на плато магнитного поля при энергии инжекции адиабатический захват ионов в сепаратрису в течении 0.02 с; ускорение ионов до 100 МэВ/н в течении 0.5 с; на столе магнитного поля электронное охлаждение ионов в течении 1 с; ускорение ионов до энергии 600 МэВ/н в течении 1.1 с.

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

ПОТЕРИ ПУЧКА ИОНОВ 197Au32+

В БУСТЕРЕ НУКЛОТРОНА. МЕХАНИЗМЫ ПОТЕРЬ

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

ПОТЕРИ ПУЧКА ИОНОВ 197Au32+

В БУСТЕРЕ НУКЛОТРОНА

При проведении расчётов предполагалось, что ионы взаимодействуют с отдельными атомами молекул остаточного газа индивидуально, т.е., например, для CH4 полное сечение: (CH4)=(C)+4·(H). Для расчёта n, n по формуле для потерь использовались выражения:

Здесь концентрация H2 на «холодном» участке рассчитывалась по формуле Кнудсена, Lтёпл./L и Lхол./L — доли «тёплого» и «холодного» участков ускорительной камеры, а Tтёпл./Tхол. — отношение температур в этих участках.

Парциальный состав остаточного газа на «тёплых» участках принимался: 90% H2 и 10% (в равной пропорции) CH4, CO, CO2. На «холодных» участках состав газа определялся как 100% H2, так как все остальные газы в «холодных» участках практически вымораживаются.

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

СЕЧЕНИЯ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ПУЧКА

С ОСТАТОЧНЫМ ГАЗОМ

Полуэмпирические формулы Франзке (B. Franzke. IEEE Transactions on Nuclear Science.

1981. V. NS-28, No. 3. P. 2116-2118):

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

СЕЧЕНИЯ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ПУЧКА

С ОСТАТОЧНЫМ ГАЗОМ

Полуэмпирические формулы Смолякова (A. Smolyakov, P. Spiller. ACC-note internal-2006DOC-2006-Jul-51-1):

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

СЕЧЕНИЯ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ПУЧКА

С ОСТАТОЧНЫМ ГАЗОМ

Формулы Шевелько (И.Л. Бейгман и др. ЖТФ. 2008. Т. 78. Вып. 5. С. 15-21) основаны на квантовомеханическом расчёте сечений ионизации в борновском приближении в представлении переданного импульса без учета магнитных взаимодействий. С помощью этих формул, реализованных в программе LOSS-R, выполнены расчёты сечений ионизации нейтральных атомов протонами и многозарядными тяжёлыми ионами с зарядом ядра Z=8090. В расчётах потерь пучка ионов 197Au32+ при взаимодействии с остаточным газом в ускорительной камере вакуумной системы бустера Нуклотрона были использованы известные сечения перезарядки (захвата и потери) по программе LOSS-R для ионов 197Au31+, предполагая, что сечения перезарядки 197Au32+ и 197Au31+ не сильно отличаются. Из доступного набора сечений для атомов водорода H, углерода C и кислорода O, были составлены сечения взаимодействия с молекулами остаточного газа:

H2, CH4, CO и CO2, как наиболее вероятных фракциях в ускорительной системе бустера Нуклотрона. Предполагаем, что ионы взаимодействуют с отдельными атомами молекул остаточного газа индивидуально.

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

СЕЧЕНИЯ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ПУЧКА

С ОСТАТОЧНЫМ ГАЗОМ

s, 10-18 см [1] B. Franzke. IEEE Trans. Nucl. Sci. 1981. V. NS-28. No. 3. P. 2116-2118.

[2] И.Л. Бейгман и др. ЖТФ. 2008. Т. 78. Вып. 5. С. 15-21.

[3] G. Weber et al. Phys. Rev. ST. AB. V. 12. 2009. 084201.

[4] R.E. Olson et al. J. Phys. B. At. Mol. Opt. Phys. 2004. V. 37. P. 4539-4550.

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

ПОТЕРИ ПУЧКА ИОНОВ 197Au32+

В БУСТЕРЕ НУКЛОТРОНА

На левом графике для параметров бустера Нуклотрона приведены: потери пучка ионов 197Au31+ рассчитанные для сечений по Шевелько (сплошная линия) и сечений по Францке и по Смолякову (пунктирные линии). Полное давление в камере было принято равным — 1010 Торр. На центральном графике приведёны: сравнение экспериментальных сечений потери одного электрона ионом 238U28+ на H2 от его энергии с рассчитанными сечениями по Шевелько и Францке. На правом графике приведены: экспериментально измеренная зависимость времени жизни пучка ионов 238U28+ от его энергии в синхротроне SIS18/GSI; время жизни рассчитано с использованием сечений Шевелько (сплошная линия), а также рассчитанное с использованием сечений Францке (нижняя пунктирная линия) и Смолякова (верхняя пунктирная линия). При расчёте принимались согласно:

параметры ускорителя, пучка ионов, состав остаточного газа — 76% H2, 3% He, 12% CH4, 5% H2O, 3% CO/N2, 0.5% O2, 1% Ar и полного давление в камере — 3·1010 Торр.

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

ЭЛЕКТРОННЫЕ ОБЛАКА В

КОЛЛАЙДЕРЕ NICA

В первые эффект электронных облаков (ЭО) был обнаружен в группой исследователей в Новосибирске на накопителе протонов в 1967 г. Была отмечена несвойственная поперечная неустойчивость сгруппированных и несгруппированных пучков.

Обнаруженноё явление было объяснено в рамках модели связанных колебаний между электронами и частицами пучка. Устранение нестабильность было достигнуто за счёт увеличения тока пучка и установки системы обратной связи поперечных колебаний.

BNL AGS (1965 г.) увеличение когерентные вертикальные бетатронные колебания, зависимость потерь пучка в следствии плохих вакуумных условий.

LBL Bevatron (1971 г.) рост эмиттанса непрерывного пучка при уменьшении частоты вертикальных колебаний в следствии нестабильности.

CERN ISR (1972 г.) исследование нестабильности непрерывного пучка, использование «числящих» электродов, исследования сгруппированного протонного пучка в алюминиевой вакуумной камере замечено ухудшение вакуумных условий.

Los Alamos PSR (позже 1988 г.): при токе инжекции пучка больше порогового наблюдение нестабильности и потери пучка (сгруппированного и несгруппированного).

В 2000 г. эффект электронных облаков (ЭЭО) был проанализирован экспериментах на SPS/CERN (G. Arduini, K. Cornelis, O. Grbner, et al. Electron Cloud: Observations with LHCType Beams in the SPS. Proc. of EPAC’2000. 2000. PP. 939-941).

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

ЭЛЕКТРОННЫЕ ОБЛАКА В

КОЛЛАЙДЕРЕ NICA

ЭЭО: Новосибирск 1967 г. (левый), Los Alamos PSR позже 1988 г. (правый).

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

ЭЛЕКТРОННЫЕ ОБЛАКА В

КОЛЛАЙДЕРЕ NICA. МЕХАНИЗМ ОБРАЗОВАНИЯ

Электронными облаками принято называть пространственное динамическое распределение электронов, образованное в пучковой камере из первичных электронов (ионизация остаточного газа, фотоэмиссия и т.д.) резонансным («мультипакторным») вторично-эмиссионным размножением их на стенках камеры.

Первичные электроны ускоряются полем движущихся банчей, и после достижения стенки выбивают вторично-эмиссионные электроны, которые, при условии резонанса между временем прохождения электронами камеры и пространственным распределением банчей, могут вызвать рост электронного заряда в камере вплоть до компенсации пространственного заряда пучка.

Проявление электронных облаков:

– рост давления, вплоть до полной потери пучка, по причине десорбции газов из поверхности стенок вакуумной камеры;

– тепловая нагрузка на криогенные поверхности вакуумной камеры;

– пучковая неустойчивость;

– рост эмиттанса пучка;

– нарушение работы аппаратуры диагностики пучка.

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

ЭЛЕКТРОННЫЕ ОБЛАКА В

КОЛЛАЙДЕРЕ NICA. МЕХАНИЗМ ОБРАЗОВАНИЯ

Первичные электроны образуются при ионизации атомов и молекул остаточного газа и Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

ЭЛЕКТРОННЫЕ ОБЛАКА В

КОЛЛАЙДЕРЕ NICA. МОДЕЛИРОВАНИЕ

Существует множество программ для моделирования ЭЭО. В настоящее время доступна версия 3.3 2009 г. программы ECLOUD. Эта версия даёт хорошее согласие с экспериментальными данными для коэффициента вторичной эмиссии (КВЭ) макс.=1.53.

Этим и был обоснован выбор этой версии.

Сигналс с пикапа, отн. ед.

Наблюдение ЭЭО на SPS (слева) и расчёт образования ЭО для параметров SPS (справа).

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

ЭЛЕКТРОННЫЕ ОБЛАКА В

КОЛЛАЙДЕРЕ NICA. МОДЕЛИРОВАНИЕ

Программный пакет ECLOUD использует следующие методы для проведения расчётов образования ЭО, а именно:

– методы Рунге-Кутта для интегрирования уравнений движения частиц;

– метод частиц в ячейках и метод быстрого преобразования Фурье для расчёта поля пространственного заряда системы «сгусток-электронное облако»;

Пакет ECLOUD имеет большое количество входных данных, таких как, параметры пучка:

– расстояния между сгустками;

– среднеквадратичные размеры сгустка;

– а также параметры ускорителя:

– магнитное поле диполей или градиент поля для квадруполей;

– диаметр ускорительной камеры;

– давление остаточного газа в камере.

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

ЭЛЕКТРОННЫЕ ОБЛАКА В

КОЛЛАЙДЕРЕ NICA. ВТОРИЧНАЯ ЭМИССИЯ

Вторичная электронная эмиссия определяет насыщенность ЭО и характеризуется КВЭ.

Выход вторичных электронов зависит от энергии первичных электронов и чувствителен к материалу стенки вакуумной камеры, эта зависимость для «технических» поверхностей можно найти в справочниках. КВЭ значения для «технической» меди (Cu) и нержавеющей стали (St) на рисунке (слева) чуть больше, чем для чистых металлов на рисунке (справа).

КВЭ от энергии первичных электронов, левый — «технические» поверхности, правый — Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

ОСНОВНЫЕ ПАРАМЕТРЫ

КОЛЛАЙДЕРА NICA

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

ЭЛЕКТРОННЫЕ ОБЛАКА В

КОЛЛАЙДЕРЕ NICA

Параметры коллайдера NICA, принятые на данное время, дают основание для утверждения, что проблема электронных облаков для коллайдера NICA существует и она не менее значительна, чем для RHIC.

Как следует из расчётов плотности электронных облаков по программе ECLOUD, в прямолинейных участках влиянием электронных облаков можно пренебречь, приняв диаметр пучковой камеры ~1012 см.

Расчёты, проведенные для квадрупольных участков, так же дают незначительную величину плотности электронных облаков.

Наиболее опасными участками остаются дипольные участки, составляющие четверть длины кольца коллайдера. В них, для сохранения потерь пучка на уровне ~10% за час, максимальный коэффициент вторичной эмиссии не должен превышать 1.3.

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.

ВАКУУМ В УСКОРИТЕЛЯХ И НАКОПИТЕЛЯХ

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Поскольку охватить весь материал в этой области трудно в рамках одной лекции, то подводя итог сказанному выше отметим следующее. Проектирование и выбор спецификаций вакуумной системы ускорителей и накопителей является сложной задачей:

– невозможно учесть все необходимые вещи, что-то может быть не определено;

– невозможно обеспечить единую скорость откачки;

– трудно получить достаточную скорость откачки там где она требуется;

– проблемы размещения вакуумного оборудования обусловленные жёсткими требованиями структуры (магнитной) ускорителя;

– проблемы дегазации, десорбционные свойств материалов не до конца исследованы;

– точность диагностики давления в вакуумной камере.

Вакуум для физиков дал почти всё, что известно об элементарных частицах и о поверхности твёрдого тела. И даст, наверное, ещё много нужного и интересного.

Школа-семинар, ЛФВЭ им. В.И. Векслера и А.М. Балдина, УНЦ ОИЯИ, «Современные ускорительные технологии в релятивистской ядерной физике», г. Дубна, 21–22 апреля 2011 г.



Похожие работы:

«Федеральное агентство по образованию Российской Федерации НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ЯДЕРНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ МИФИ С. Н. Борисов Пособие по физике В помощь учащимся 8-го класса Москва 2009 УДК 53(075) ББК 22.3я7 Б82 Борисов С.Н. Пособие по физике. В помощь учащимся 8-го класса. – М.: НИЯУ МИФИ, 2009. – 84 с. В настоящем пособии представлено пять тем, которые изучаются в курсе физики 8-го класса. По каждой теме представлен необходимый теоретический материал, рассмотрены примеры решения задач....»

«ОБЪЕДЕНЕННЫЙ ИНСТИТУТ ЯДЕРНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ Каминский Алим Константинович Мазер на свободных электронах с обратным ведущим магнитным полем и его использование для определения ресурса ускоряющих структур электрон-позитронных коллайдеров 01.04.20 – физика пучков заряженных частиц и ускорительная техника Диссертация на соискание ученой степени доктора физико-математических наук Дубна 2014 1 СОДЕРЖАНИЕ Стр. ВВЕДЕНИЕ. 4 ГЛAВA 1. ПРОЕКТИРОВАНИЕ, СОЗДАНИЕ И ИССЛЕДОВАНИЕ СХЕМЫ МСЭ ГЕНЕРАТОРА С ОБРАТНЫМ...»

«Библиотека Альдебаран: http://lib.aldebaran.ru Яков Исидорович Перельман Занимательная физика. Книга 2 Занимательная физика. В 2-х книгах. Книга 2: Издательство Наука; Москва; 1983 Аннотация Книга написана известным популяризатором и педагогом и содержит парадоксы, головоломки, задачи, опыты, замысловатые вопросы и рассказы из области физики. Книга рассчитана на учащихся средней школы и на лиц, занимающихся самообразованием. Я. И. Перельман Занимательная физика Книга 2 ОТ РЕДАКЦИИ Предлагаемое...»

«А.М.Ермолаев, В.В.Ульянов М. И. К А Г А Н О В В Х Г У К 200-летию Харьковского университета Серия воспоминаний об ученых-физиках Выпуск 21-й А.М.Ермолаев, В.В.Ульянов М.И.КАГАНОВ В ХГУ Издание второе, дополненное Харьков 2011 УДК 53:929 ББК 22.3д Е74 Рецензент – кандидат физико-математических наук, доцент Г.И.Рашба Е74 Ермолаев А.М., Ульянов В.В. М.И.Каганов в ХГУ / А.М.Ермолаев, В.В.Ульянов. – 2-е изд., доп. – Х.: ХНУ им. В.Н.Каразина, 2011. – 44 c. ISBN 978-966-623Издание продолжает серию...»

«МАМИХИН С. В. ДИНАМИКА УГЛЕРОДА ОРГАНИЧЕСКОГО ВЕЩЕСТВА И РАДИОНУКЛИДОВ В НАЗЕМНЫХ ЭКОСИСТЕМАХ (имитационное моделирования и применение информационных технологий) q(t)-a13 f06=a11 * - * a14+q(t)-2a13 * e -0.003*X1 * z(t) * *min(d(Q), SIG(w,t)) *X1 Издательство Московского университета Москва 2003 Мамихин С. В. М22 Динамика углерода органического вещества и радионуклидов в наземных экосистемах (имитационное моделирования и применение информационных технологий). М., Изд-во Моск. ун-та, 2003, 172...»

«Стр 1 из 91 11 мая 2011 г. Форма 4 заполняется на каждую образовательную программу Сведения об обеспеченности образовательного процесса учебной литературой по блоку общепрофессиональных и специальных дисциплин Иркутский государственный технический университет 291200 Реставрация и реконструкция архитектурного наследия Наименование дисциплин, входящих в Количество заявленную образовательную программу обучающихся, Автор, название, место издания, издательство, год издания учебной литературы, № п/п...»

«Нужна ли наук е этика? О любви и страхе в научной деятельности В.А.Жигалов zhigalov@gmail.com Проект “Вторая физика” http://www.second-physics.ru Введение Много раз я слышал мнение о том, что науке не нужна этика, что это перпендикулярные понятия, и что блестящий научный результат, в конце концов, оправдывает многое. И каждый раз я пытался найти аргументы против пренебрежения этикой, интуитивно ощущая порочность такого подхода. Обосновывать необходимость этики с помощью логики очень сложно. В...»

«А.Г. Шлёнов О ВОЗМОЖНОСТИ ОБЪЯСНЕНИЯ АНОМАЛЬНОГО ТОРМОЖЕНИЯ КОСМИЧЕСКИХ АППАРАТОВ ПИОНЕР 10, ПИОНЕР 11, УЛИСС, ГАЛИЛЕЙ Доклад Российской Академии наук, Русскому Географическому обществу САНКТ-ПЕТЕРБУРГ 2006 1 Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное агентство по образованию САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКАЯ ГОСУДАРСТВЕННАЯ ЛЕСОТЕХНИЧЕСКАЯ АКАДЕМИЯ А.Г. Шлёнов О ВОЗМОЖНОСТИ ОБЪЯСНЕНИЯ АНОМАЛЬНОГО ТОРМОЖЕНИЯ КОСМИЧЕСКИХ АППАРАТОВ ПИОНЕР 10, ПИОНЕР 11,

«Высшее профессиональное образоВание Практикум По физической химии физические методы исследования Под редакцией профессора М. Я. Мельникова, профессора е. П. агеева, академика в. в. лунина Допущено Учебно-методическим объединением по классическому университетскому образованию в качестве учебного пособия для студентов высших учебных заведений, обучающихся по направлению Химия и специальности Химия УДК 544(075.8) ББК 24.5я73 П691 Авторы: е. п. агеев, М. Я. Мельников, а. а. Гиппиус, М. В. Гришин,...»

«А.П. Стахов, И.Г. Райлян Золотая научная парадигма: этапы большого пути от Пифагора, Платона и Евклида до Математики Гармонии Математика владеет не только истиной, но и высокой красотой – красотой отточенной и строгой, возвышенно чистой и стремящейся к подлинному совершенству, которое свойственно лишь величайшим образцам искусства. Бертран Рассел Оглавление Предисловие Древняя Греция 1. Эпоха Возрождения 2. 19-й век 3. Первая половина 20-го века 4. Золотое сечение и числа Фибоначчи в...»

«Федеральное агентство по образованию МОСКОВСКИЙ ИНЖЕНЕРНО-ФИЗИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ (ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ) ФИЗИЧЕСКОЕ МАТЕРИАЛОВЕДЕНИЕ В шести томах Под общей редакцией Б. А. Калина Том 2 Основы материаловедения Рекомендовано ИМЕТ РАН в качестве учебника для студентов высших учебных заведений, обучающихся по направлению Ядерные физика и технологии. Регистрационный номер рецензии 012 от 17 декабря 2007 года МГУП Москва 2007 УДК 620.22(075) ББК 30.3я7 К17 ФИЗИЧЕСКОЕ МАТЕРИАЛОВЕДЕНИЕ: Учебник для...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБЩЕГО И ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Новосибирский государственный университет Физический факультет Кафедра общей физики Л.Н.Вячеславов ДИФРАКЦИОННЫЕ ОПТИЧЕСКИЕ ЭЛЕМЕНТЫ Описание лабораторной работы 1.6 по физической оптике НОВОСИБИРСК 1998 www.phys.nsu.ru Представленное описание лабораторной работы составляет часть практикума по физической оптике для студентов второго курса физического факультета НГУ. В упрощенном варианте лабораторная работа может...»

«РАЗВИТИЯ ФОНД ОЛ А П М ИТ ИЗ ИЧЕС КОГО ЦЕНТР Проблемы становления гражданского общества в России Материалы научного семинара. Выпуск № 2 Москва 2003 Научный редактор: С.С. СУЛАКШИН, профессор, доктор физико математических наук, доктор политических наук. Редакционная коллегия: А.И. СОЛОВЬЕВ, профессор, доктор политических наук. Ф. ФЛУРИ, доктор исторических наук, доктор философских наук. Е.Л. ЧЕРНИКОВ, профессор, доктор исторических наук. А.Н. ЧИРВА, кандидат педагогических наук. Соучредители...»

«АКАДЕМИЯ НАУК СССР СЕРИЯ НАУЧНО-БИОГРАФИЧЕСКАЯ ЛИТЕРАТУРА Основана в 1959 г. РЕДКОЛЛЕГИЯ СЕРИИ И ИСТОРИКО-МЕТОДОЛОГИЧЕСКАЯ КОМИССИЯ ИНСТИТУТА ИСТОРИИ ЕСТЕСТВОЗНАНИЯ И ТЕХНИКИ АН СССР ПО РАЗРАБОТКЕ НАУЧНЫХ БИОГРАФИЙ ДЕЯТЕЛЕЙ ЕСТЕСТВОЗНАНИЯ И ТЕХНИКИ: А. Т. Григорьян, В. И. Кузнецов, В. В. Левшин, С. Р. Микулинский, Д.В.Ознобишин, З.К.Соколовская (ученый секретарь), В. Н. Сокольский, Ю. И. Соловьев, А. С. Федоров (зам. председателя), И.А.Федосеев (зам. председателя), А. П. Юшкевич, А. Л. Яншин...»

«Санкт-Петербургский государственный университет Чижов Юрий Владимирович Молекулярная фотоэлектронная спектроскопия и расчеты методом теории функционала плотности -комплексов хрома и железа Специальность 01.04.17 – химическая физика, в том числе физика горения и взрыва Диссертация на соискание ученой степени доктора физико-математических наук Санкт-Петербург 2009 2 Содержание. Введение...5 Глава 1. Литературный обзор..13 1.1. Возникновение и развитие метода УФ молекулярной фотоэлектронной...»

«Министерство образования Республики Беларусь Учреждение образования Международный государственный экологический университет имени А.Д.Сахарова Факультет экологической медицины Кафедра биохимии и биофизики Практикум по общей и экологической биохимии Аминокислоты. Белки. Выделение и количественное определение белков Минск 2012 УДК 577:574 (076.5) ББК 28.69 П69 Рекомендовано к изданию УМО вузов Республики Беларусь по экологическому образованию (протокол № 3 от 14 июня 2011 г.) Авторы: С. Б....»

«Ультразвуковая допплеровская диагностика в клинике под редакцией Ю.М. Никитина и А. И. Труханова ОГЛАВЛЕНИЕ Глава 1. ФИЗИКО-ТЕХНИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ УЛЬТРАЗВУКОВОЙ ДОППЛЕРОГРАФИИ А.И. Труханов Глава 2. НОВЫЕ УЛЬТРАЗВУКОВЫЕ ТЕХНОЛОГИИ В КЛИНИЧЕСКОЙ ПРАКТИКЕ А. В. Зубарев Глава 3. УЛЬТРАЗВУКОВАЯ ДИАГНОСТИКА ПОРАЖЕНИЙ СОСУДОВ ДУГИ АОРТЫ И ОСНОВАНИЯ МОЗГА Ю.М. Никитин Глава 4. УЛЬТРАЗВУКОВАЯ ДИАГНОСТИКА ЦЕРЕБРОВАСКУЛЯРНЫХ НАРУШЕНИЙ У НОВОРОЖДЁННЫХ ДЕТЕЙ Е.А. Зубарева Глава 5. ВЕНОЗНЫЕ ДИСГЕМИИ И...»

«Электронное научное издание Альманах Пространство и Время. Т. 1. Вып. 2 • 2012 Electronic Scientific Edition Almanac Space and Time Elektronische wissenschaftliche Auflage Almabtrieb ‘Raum und Zeit‘ Человек и среда обитания Man a nd Livi ng Enviro nment / Mensch u nd Lebensraum УДК 57.045 Аптикаева О.И.*, Гамбурцев А.Г.**, Мартюшов А.Н.*** О.И. Аптикаева А.Г. Гамбурцев А.Н. Мартюшов Здоровье человека и гелиогеофизические факторы: сравнительный анализ динамики числа экстренных госпитализаций в...»

«Приятного чтения! Александр Павлович Репьев Маркетинговое мышление, или Клиентомания А. П. Репьев Маркетинговое мышление или Клиентомания Ирине Ли с восхищением и признательностью Эту книгу я вынашивал годами. Большинство изложенных в ней идей являются результатом обобщения десятилетий моего опыта практического маркетолога, копирайтера, консультанта и преподавателя. Некоторые мысли родились в результате прочтения бизнес-мемуаров успешных маркетологов-практиков, дискуссий в различных аудиториях...»

«ГОСУДАРСТВЕННЫЕ СТАНДАРТЫ КОМБИКОРМА Часть I КОМБИКОРМА-КОНЦЕНТРАТЫ Технические условия Издание официальное Группа С14 МЕЖГОСУДАРСТВЕННЫЙ СТАНДАРТ КОРМА ЗЕЛЕНЫЕ ГОСТ 27978—88 Технические условия Green fodder. Specifications ОКБ 97 5112 Дата введения 01.05.89 Настоящий стандарт распространяется на зеленые корма, полученные из зеленой массы растений, выращенных в колхозах, совхозах и других сельскохозяйственных предприятиях. 1. ТЕХНИЧЕСКИЕ ТРЕБОВАНИЯ 1.1. Зеленые корма должны соответствовать...»





Загрузка...



 
© 2014 www.kniga.seluk.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Книги, пособия, учебники, издания, публикации»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.