WWW.KNIGA.SELUK.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Книги, пособия, учебники, издания, публикации

 

Полная исследовательская публикация

Тематический раздел: Физико-химические исследования. _

Подраздел: Теплофизические свойства веществ. Регистрационный код публикации: 2tp-b71

Поступила в редакцию 10 ноября 2002 г. УДК 536.424; 536.63; 536.722

ПОЛИМОРФНЫЕ ПЕРЕХОДЫ CaF2, ИЗМЕРЕННЫЕ ПРИ ИССЛЕДОВАНИИ

ТЕПЛОЕМКОСТИ И ЭНТАЛЬПИИ В ИНТЕРВАЛЕ ТЕМПЕРАТУР 300–1900К © Арсеев И.В., Люстерник В.Е., Пелецкий В.Э., Тарасов В.Д. и Чеховской В.Я.

Институт теплофизики экстремальных состояний Объединенного института высоких температур РАН.

Ижорскаял, 13/19. г. Москва 123154. E-mail: valtar@mccinet.ru Ключевые слова: теплоемкость, энтальпия, полиморфные превращения, экспериментальные исследования.

Резюме В результате измерений теплоемкости и энтальпии CaF2 в интервале температур 300–1900К обнаружена упорядоченная структура в интервале 650–980К, которая имеет -подобную форму кривой теплоемкости с максимумом при 923К и необратимо переходит в неупорядоченную структуру при 980К. Неупорядоченная структура CaF2 имеет полиморфные переходы при температурах 1113К, 1310К и 1410К. Полиморфные переходы при 1113К и 1410К также имеют -подобную форму кривой теплоемкости, как и при 923К, и могут быть отнесены к фазовым переходам второго рода. Аномалии политерм теплоемкости и энтальпии CaF2 могут быть связаны с процессом разупорядочения анионной подрешетки и образования пар антифренкелевских дефектов. Оценены энергии образования этих дефектов: E = 1. эВ/пара для 923К; E = 1.3 эВ/пара для 1113К и E = 5.8 эВ/пара для 1410К.

При 1410К кубическая решетка CaF2 переходит в разупорядоченную модификацию тетрагональной сингонии. Превращение при 1310К сопровождается теплотой перехода H = 1.3 кДж/моль и отнесено к фазовому переходу первого рода. Теплота и энтропия плавления при 1691К равны Hпл = 30.78 кДж/моль и Sпл = 18.2 Дж/(моль·К), а теплоемкость расплава – cp = 92.39 Дж/(моль·К).

Введение Информация о наличии полиморфных превращений в CaF2 в области температур 1259–1419К появилась в работах по измерению энтальпии [1, 2]. При более точном измерении энтальпии CaF2 [3] было обнаружено полиморфное превращение при 1424К, которое трактовалось автором как фазовый переход первого рода с теплотой превращения H = 4.77 кДж/моль.

В дальнейшем появились сведения [4] о пяти обратимых формах дифторида кальция,,, и, которые наблюдали в следующих температурных интервалах:

Форма T, К 300 803-913 1023-1193 1283-1323 1423-1463 Tмакс 863 1113 1313 В нижней строке указаны температуры Tмакс, соответствующие максимуму тепловых эффектов полиморфных переходов. Эти данные получены в дилатометрических измерениях и исследований CaF2 с применением термического и рентгеновского анализов. Однако, при исследовании CaF2 в интервале 300–1037К методом дифференциального термического анализа, переход не был подтвержден [5]. Для разрешения этих противоречий, уточнения сведений о полиморфных переходах и получения надежных новых данных по калорическим свойствам CaF2 в представляемой работе на одном и том же монокристаллическом образце были исследованы теплоемкость в интервале 300–1023К и энтальпия в интервале 1157–1895К.

На основании этих измерений получена информация о тепловых процессах при полиморфных превращениях и об их природе.

Результаты и дискуссия Полиморфные превращения CaF2 в интервале температур 300–1100К Теплоемкость весьма чувствительна к тепловым эффектам, сопровождающим полиморфные превращения. Для измерения теплоемкости CaF2 был использован метод нагрева исследуемого образца в адиабатических условиях [6, 7]. Образец был изготовлен из прозрачного бесцветного монокристаллического флюорита, содержавшего 99.95 мас. % CaF2. Он имел вид цилиндра диаметром 18 мм и высотой 30 мм и был заключен в тонкостенную ампулу, изготовленную из нержавеющей стали, по его оси располагался электрический нагреватель. Адиабатические условия нагрева образца обеспечивались двумя окружавшими его металлическими экранами, снабженными электрическими нагревателями. Между образцом и малоинерционным первым экраном и между образцом и вторым экраном – печью были установлены дифференциальные термопары, сигналы которых использовались для автоматического регулирования температур экранов.

Равенство температур образца и первого экрана в процессе нагрева поддерживалось системой регулирования в пределах ±510-3К. Для обеспечения адиабатического режима с указанной точностью, разность температур между образцом и печью регулировалась в интервале 0– кельвинов.

Температура образца измерялась платина – платинородиевой термопарой, которая имела индивидуальную градуировку. Термо-эдс термопары фиксировалась цифровым вольтметром класса 0.005. Скорость нагрева образца выбиралась от 0.5 до град/мин, время записи показаний термопары – от 2 до 120 с, а температурные интервалы непрерывного нагрева в сериях варьировались от 3 до 200К. Информация, необходимая для расчета теплоемкости, автоматически вводилась в компьютер и обрабатывалась по заданной программе. Измерения проводились в вакууме 0.01 Па.

Работа установки была проверена по измерениям теплоемкости хорошо изученных веществ: корунда, меди и алюминия. Погрешность измеренной теплоемкости CaF оценивается в 1-2%, максимальный разброс опытных данных не превышал 2%.

В области температур 300–1023К для теплоемкости CaF2 было получено около Рис. 1. Теплоемкость CaF2:

1500 опытных точек. По полученной в экспериментах информации было обнаружено, 1 – упорядоченная структура;





что CaF2 может находится в упорядоченном и неупорядоченном состояниях. 2 – разупорядоченная структура;

Неравновесное состояние CaF2 образуется после его охлаждения от температур 670– 3 – справочные данные [8]; 4 – данные [9].

720К и выше, когда структура не успевает приобрести равновесный порядок, соответствующий более низкой температуре. После выдержки CaF2 при температуре 590К в течение 50 ч структура CaF приобретает равновесный характер. Теплоемкости обеих структур CaF2 отличаются в интервале 650…980К (рис. 1). В области © Химия и компьютерное моделирование. Бутлеровские сообщения. 2002. Приложение к спецвыпуску № 10. Полная исследовательская публикация _ Арсеев И.В., Люстерник В.Е., Пелецкий В.Э., Тарасов В.Д. и Чеховской В.Я.

температур 300–650К, где скорость разупорядочения еще мала, величины теплоемкостей различных структур практически одинаковы, однако выше 650К затраты тепла на разупорядочение становятся заметными, что ведет к более высоким значениям теплоемкости упорядоченной структуры по сравнению с теплоемкостью неупорядоченной. Равновесная структура имеет пик теплоемкости при 923К. Выше этой температуры теплоемкость быстро уменьшается и при 980К совпадает с теплоемкостью неупорядоченной структуры. Переход упорядоченной структуры в неупорядоченную необратим. При 923К различие теплоемкостей двух структур достигает 10%. Согласно полученным данным полиморфный переход в CaF2 происходит в диапазоне температур 650–980К, что согласуется с исследованиями [4], в которых переход замечен в области 803–913К с максимальным тепловым эффектом при температуре 863К. Однако, в [4] этот переход проходил обратимо при нагревании и охлаждении образца, а в настоящей работе он наблюдался только при нагревании образца с упорядоченной структурой (температура максимума теплоемкости больше на 60К).

Измеренная теплоемкость упорядоченной структуры CaF2 в интервале температур 298.15–923К аппроксимирована уравнением cp = 66.637 + 2.321610-2·T - 647400·T –2 + 8.23451011·T -2·exp(-10500/T), Дж/(моль·К) (1) Коэффициенты этого уравнения находились методом наименьших квадратов. Коэффициент под экспонентой определялся по минимуму дисперсии при вариации величины этого коэффициента.

Для интервала температур 923–980К рассчитано следующее уравнение Аналогичным способом были рассчитаны коэффициенты уравнения теплоемкости неупорядоченной структуры CaF2 в интервале 298.15–1100К На рис. 1 видно, что, начиная с 800К, кривая теплоемкости неупорядоченной структуры CaF2 в интервале температур 1023–1193К имеет рост температурного коэффициента, соответствующий полиморфному превращению. Можно предположить, что теплоемкость имеет максимум полиморфного превращения при температуре 1113К [4], и проэкстраполировать уравнение (3) до этой точки. На рис. 1 линия экстраполяции показана пунктиром. Предполагается, что для температур выше 1113К поведение теплоемкостей разупорядоченной и упорядоченной после 923К структур идентичны.

Относительные отклонения экспериментальных значений теплоемкости от величин, рассчитанных по уравнениям (1)…(3), не превышают 0.36%. Оценка доверительной границы регрессии при доверительной вероятности 0.95 составляет 0.16%. Полученные данные сравниваются со справочными данными по теплоемкости для неупорядоченного CaF2 [8], рассчитанной по опытным данным энтальпии [3] (рис. 1). Наибольшее расхождение достигает 4.2% при 400К.

Низкотемпературная теплоемкость CaF2 [9] при 298.15К отличается от вновь полученных результатов на 1.3% (рис. 1, кривая 4).

В работе [10] измерено единственное значение теплоемкости CaF2 при 296К, которое отклоняется от наших результатов на 1.8%. В табл. 1 приведены сглаженные значения теплоемкости и энтальпии CaF2, рассчитанные по уравнениям (1)–(3).

Табл. 1. Сглаженные значения теплоемкостей и энтальпий упорядоченного и неупорядоченного CaF2 для температур 298.15–1113К.

Примечание. cp*, (HT – H298,15)*, (cpср)* - для упорядоченной структуры; cp**, (HT – H298,15)**, (cpср)** - для неупорядоченной структуры Полиморфные превращения CaF2 в интервале температур 1150–1900К Из-за быстрого роста потерь тепла излучением образца выше 1000К ошибка измерения теплоемкости существенно увеличивается. В связи с этим исследование полиморфных превращений при температурах выше 1000К проводилось методом смешения. Однако при измерении энтальпии этим методом возникают трудности, связанные с обнаружением малых тепловых эффектов в полиморфных превращениях, и с быстрым охлаждением нагретого до высокой температуры исследуемого вещества в массивном блоке калориметра, что может привести к неравновесному состоянию в образце. Эти обстоятельства учитывались при измерении энтальпии CaF2.

Энтальпия дифторида кальция измерялась на высокоточной установке [11], состоявшей из печи и калориметра. Образец CaF2, помещенный в тонкостенные ампулы из молибдена или ниобия, подвешивался на молибденовой проволоке и нагревался в центре многовиткового водоохлаждаемого медного индуктора, питаемого от высокочастотного генератора мощностью 100 кВт с частотой 440 кГц. Между образцом и индуктором располагался молибденовый цилиндр, выполнявший функцию изотермического нагревателя. При высоких температурах исследований использовали также концентратор – молибденовый 310 _ http://chem.kstu.ru © Chemistry and Computational Simulations. Butlerov Communications. 2002. Supplement to Special Issue No. 10.

ПОЛИМОРФНЫЕ ПЕРЕХОДЫ CaF2, ИЗМЕРЕННЫЕ ПРИ ИССЛЕДОВАНИИ ТЕПЛОЕМКОСТИ И ЭНТАЛЬПИИ _ 309- цилиндр, имевший разрез по образующей. После нагрева образца до требуемой температуры он сбрасывался в приемник калориметра.

Калориметр состоял из массивного медного блока с осевым конусным углублением – приемником для падающего образца. Приемник после попадания в него образца автоматически закрывался медной задвижкой. Для защиты приемника от влияния излучения из печи во время опыта, под индуктором располагался медный водоохлаждаемый экран.

Это отверстие снизу закрывалось подвижным экраном, который на доли секунды раскрывался падающим в калориметр образцом. Медный блок был окружен изотермической оболочкой, постоянство температуры которой во время опыта автоматически поддерживалось в пределах ±0.001К масляным термостатом. Тепловое значение калориметра определяли в специальных градуировочных опытах, в которых вводимое тепло образцом имитировалось электрическим нагревателем. Ввод тепла в калориметрическую систему начинался в момент, когда ее температура равнялась структуры: 1 – кривая, полученная расчетом по уравнению (3);

измерялось медным малоинерционным термо-метром сопротивления и вводилось в память компьютера.

При расчете измеряемой энтальпии учитывали поправки: на теплообмен между калориметрической системой и изотермической оболочкой; на потерю тепла образцом за счет излучения во время падения в калориметр; на отклонение температуры калориметрической системы в начале ввода тепла от 295.15К; на отличие температуры образца в конечном периоде от 298.15К; на вклад в измеренную энтальпию тепла ампулы.

Работа установки была проверена на стандартных образцах в калориметрии: нержавеющих сталей 1Х18Н9Т и 1Х18Н10Т в интервале температур 1200–1678К [12]; молибдене (1240–1463К) и корунде (1513–1938К) [11]. Сравнение полученных данных по энтальпии со стандартными таблицами справочных данных [13–15] показали, что погрешность измерения энтальпии на используемой установке не превышает 1%.

Энтальпия и теплоемкость измерялась на одних и тех же образцах CaF2, что должно исключить возможное расхождение результатов измерения из-за различия в химическом составе и структуре вещества. При исследовании энтальпии в твердом состоянии CaF помещали в ампулу, сделанную из молибденовой жести толщиной 0.05 мм. Диаметр и высота ампулы были равны 11.5 и 22.8 мм, масса образца 6.556 г. По оси ампулы имелась цилиндрическая полость – модель черного тела для измерения температуры образца оптическим монохроматическим пирометром ЭОП-66. Отношение глубины модели черного тела к ее диаметру равно 9, поэтому при измерении температуры образца пренебрегали температурной поправкой на несовер-шенство модели черного тела [17].

Энтальпия расплава CaF2 измерялась в ампуле, незачерненные точки – полученные экспериментальные данные; зачерненные точки выточенной из прутка ниобия. В ампуле отношение высоты данные [3]; 1 – значения, рассчитанные по аппроксимирующим уравнениям;

модели абсолютно черного тела к диаметру было равно 10.

Масса образца равна 3.585 г. Тепло, вносимое молибденовой ампулой, определялось по данным [14, 15], а ниобиевой – по [16].

Опыты выполнялись в атмосфере аргона марки «чистый», давление которого было несколько выше атмосферного.

Объем экспериментальной установки заполняли аргоном после предварительной его откачки вакуумной системой до давления 0.01 Па. В интервале температур 1157–1895К было получено 27 экспериментальных значений энтальпии неупорядоченной структуры CaF2. На рис. 2 и 3 представлены зависимости средней теплоемкости от температуры.

Для -фазы в интервале 1113–1310К опытные данные аппроксимированы методом наименьших квадратов следующими уравнениями для энтальпии, средней теплоемкости и теплоемкости:

Как видно на рис. 2, данные по средней теплоемкости (5) хорошо согласуются с результатами, полученными из измерений теплоемкости на границе полиморфного перехода.

При температуре 1310±6К происходит скачок средней теплоемкости (энтальпии) при полиморфном переходе с тепловым эффектом H = 1.3 кДж/моль, поэтому его можно отнести к фазовому переходу первого рода.

Зависимость от температуры энтальпии, средней теплоемкости и теплоемкости неупорядоченного CaF2 в -фазе можно представить следующими уравнениями, рассчитанными методом наименьших квадратов для температурного интервала 1910–1410К:

Калорические свойства неупорядоченного CaF2 в -фазе для 1410–1691К аппроксимированы уравнениями:

© Химия и компьютерное моделирование. Бутлеровские сообщения. 2002. №. 10. E-mail: info@kstu.ru Полная исследовательская публикация _ Арсеев И.В., Люстерник В.Е., Пелецкий В.Э., Тарасов В.Д. и Чеховской В.Я.

Энтальпия и средняя теплоемкость расплава CaF2 измерены в области 1601–1910К и аппроксимированы следующими уравнениями:

Табл. 2. Сглаженные значения теплоемкости, энтальпии и средней теплоемкости неупорядоченного CaF2, рассчитанные по аппроксимирующим уравнениям в интервале температур 298.15–1900К. представлены в табл. 2, а температурная зависимость непрерывного разупорядочения анионной подрешетки вплоть до температуры плавления. В процессе разупорядочения происходит образование антифренкелевских пар дефектов: отрицательная анионная вакансия и отрицательный анион в междоузлии [20–22]. Это подтверждается наличием униполярной анионной проводимости в CaF2 [20– 22]. При определенных температурах процесс разупорядочения сопровождается полиморфными переходами.

Данные по их теплоемкости при надлежащем выборе аппроксимирующего уравнения могут быть использованы для определения энергии образования и концентрации упомянутых дефектов. Для этого использована предложенная в [23] формула, связывающая прирост -подобной формы прироста теплоемкости при подходе к полиморфному переходу с энергией образования E дефектов и их концентрацией:

где E – энергия образования пары квазичастиц; T – температура в кельвинах; A и R – постоянные величины.

Уравнения (1), (3) и (9) построены с учетом формулы (15).

Из уравнения (1) для теплоемкости упорядоченной структуры CaF2 следует, что энергия образования антифренкелевской пары дефектов для полиморфного перехода при температуре 923К равна E = 1.8 эВ/пара, а концентрация пар равна с = 1%, а для перехода при T = 1410К из уравнения (9) имеем E = 5.8 эВ/пара и с = 1.4%. По данным [8] при 1424±10К происходит преобразование кубической решетки CaF2 в разупорядоченную модификацию тетрагональной сингонии, и этот переход отнесен к фазовому переходу второго рода.

http://chem.kstu.ru © Chemistry and Computational Simulations. Butlerov Communications. 2002. Supplement to Special Issue No. 10.

Литература [1] Ляшенко В.С. Теплоемкость и теплоты плавления некоторых хлористых и фтористых солей. Металлургия. 1935. Т.10. №11. С.85.

[2] Крестовников Л.А., Каретников Г. А. Легкие металлы. 1935. Т.4. №1. С.16.

[3] В.F.Naylor. Heat Contents at High Temperatures of Magnesium and Calcium Fluorides. J. Amer. Chem. Soc. 1945. V.67. P.150.

[4] J.Berak, W.Szuszkiewiez. Polymorphic Transitions of Calcium Fluoride. Roczniki Chemii. Chemii Ann. Soc. Chim. Polonorum. 1977. V.51. P.2463.

[5] Володкович Л.М., Петров Г.С., Вечер Р.А. и др. Термодинамическое исследование фторидов со структурой флюорита. В сб. тр.Термический анализ и фазовые равновесия. Пермь. 1983. С.54.

[6] Люстерник В.Е., Пелецкий В.Э., Бакунов В.C. и др. Теплоемкость YBa2Cu3O7 в диапазоне температур 30-800° С. Сверхпроводимость: физика, химия, техника.

1990. Т.3. №9. С.2037.

[7] Люстерник В.Е.,Чеховской В.Я.,Пелецкий В.Э. Экспериментальное исследование теплоемкости дифторида кальция в интервале температур 300-1023К. ТВТ.

1999.Т.37. №2. С.226.

[8] Термодинамические свойства индивидуальных веществ. Спр. под ред. В.П. Глушко. Т.3. Кн.1, 2. М.: Наука. 1981.

[9] S. Todd. Heat Capacities at Low Temperatures and Entropies of Magnesium and Calcium Fluorides. J. Amer. Chem. Soc. 1949. V.71. P.4115.

[10] S.Anderson, G.Backstrom. Thermal Conductivity and Heat Capacity of Single Crystal LiF and CaF2 under Hydrostatic Pressure. J. Phys. C. Solid State Phys. 1987. V.20.

P.5951.

[11] Арсеев И.В., Чеховской В.Я., Тарасов В.Д. Установка для измерения высокотемпературной энтальпии методом смешения. ТВТ. 1999. Т.37. №5. С.790.

[12] Чеховской В.Я., Тарасов В.Д., Арсеев И.В. Экспериментальное исследование теплоемкости и энтальпии сталей аустенитного класса 12Х18Н9Т и 12Х18Н10Т в интервале температур 300–1678К. ТВТ. 2001. Т.39. С.450.

[13] Гомельский К.З., Лучинина В.Ф., Сенкикова В.Н. Таблицы стандартных справочных данных. Стали 12Х18Н9Т и 12Х18Н10Т. Удельная энтальпия и удельная теплоемкость в диапазоне температур 400-1380К при атмосферном давлении. ГСССД 32-82. М.: Изд. Стандартов. 1983.

[14] Фокин Л.Р., Чеховской В.Я., Бергман Г.А. Таблица стандартных справочных данных. Молибден. Калорические свойства твердой фазы от 30 К до температуры плавления при атмосферном давлении. ГОСТ 195-87. М.: Госкомитет СССР по стандартам. 1988.

[15] Пелецкий В.Э., Чеховской В.Я., Латыев Л.Н. и др. Теплофизические свойства молибдена и его сплавов. М.: Металлургия. 1960.

[16] Термодинамические свойства индивидуальных веществ. Т.IV. М.: Наука. 1982.

[17] Латыев Л.Н., Петров В.А., Чеховской В.Я, Шестаков Е.Н. Излучательные свойства твердых материалов. Справочник. Под общ. Ред. А. Е. Шейндлина. М.: Энергия. 1974.

[18] Ефремова P.M., Матизен Э.В. Энтальпия BaF2, SгCl2 и SrF2 при высоких температурах. Изв. СО АН CCCP. Cep. хим. наук. 1970. №2. Вып.1. С.3.

[19] A.S.Dworkin, М.L.Breding Diffusive Transition and Melting in Fluorite and Antifluorite. J. Phys. Chem. 1968. V.72. №4. P.1277.

[20] Воронин Б.М., Присяжный В.Д. Высокотемпературная проводимость фторидов щелочноземельных металлов и магния и термодинамическая характеристика разупорядочения ионов в структуре флюорита. Электрохимия. 1980. Т.16. Вып.2. С.131.

[21] R.W. Ure. Ionic Conductivity of Calcium Fluoride Crystals. J. Chem. Phys. 1957. V.26. №6. Р.1363.

[22] Белослудов В.Р., Ефремова P.M.. Матизен Э.В. Фазовый переход в решетке типа флюорита. ФТТ. 1974. Т.16. Вып.5. С.1311.

© Химия и компьютерное моделирование. Бутлеровские сообщения. 2002. №. 10. E-mail: info@kstu.ru

 

Похожие работы:

«Вестник Томского государственного университета. Биология. 2013. № 4 (24). С. 20–35 УДК 631.4 С.В. Лойко1, М.В. Бобровский2, Т.А. Новокрещенных1 Томский государственный университет (г. Томск) 1 Институт физико-химических и биологических проблем почвоведения РАН (г. Пущино) 2 ПРИЗНАКИ ВЕТРОВАЛЬНОГО МОРФОГЕНЕЗА В ФОНОВЫх ПОЧВАх ЧЕРНЕВОЙ ТАЙГИ (НА ПРИМЕРЕ ТОМЬ-яЙСКОГО МЕжДУРЕЧЬя) Работа выполнена при финансовой поддержке РФФИ (проекты № 12-04-31514-мол_а, №11-04-90780-моб_ст). Почвы и почвенный...»

«АЗА СТАН РЕСПУБЛИКАСЫ БIЛIМ Ж НЕ ЫЛЫМ МИНИСТРЛIГI МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РЕСПУБЛИКИ КАЗАХСТАН ХАБАРШЫ 1995 жылды а тарынан жылына 6 рет шы ады (87) · 2012 №2 ВЕСТНИК выходит 6 раз в год с января 1995г. Астана Жаратылыстану жне техникалы ылымдар сериясы Серия естественнотехнических наук Жылына 3 рет шы ады Выходит 3 раза в год Бас редактор: Е.Б. Сыды ов тарих ылымдарыны докторы,профессор Бас редакторды орынбасары : Оразбаев Ж.З. техника ылымдарыны докторы Редакция ал асы: Р.I....»

«К исх. № от.04.2006г. К вх. № от.04.2006г. НАУЧНО-ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ИНСТИТУТ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ Московского государственного университета им. М.В. Ломоносова УДК 524.354 Номер государственной регистрации: Экз.№ 1 инв. № УТВЕРЖДАЮ Директор научно-исследовательского института ядерной физики имени Д.В.Скобельцына МГУ имени М.В.Ломоносова. _М.И.Панасюк 2009 г. НАУЧНО-ТЕХНИЧЕСКИЙ ОТЧЕТ Методика регистрации и определение конструкции научной аппаратуры для изучения транзиентных атмосферных явлений на...»

«Федеральное агентство по образованию Российской Федерации НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ЯДЕРНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ МИФИ Сборник задач по алгебре Часть 3. Текстовые задачи. Элементы высшей математики В помощь учащимся 10–11-х классов Москва 2009 УДК 512(076) ББК 22.143я7 С23 Сборник задач по алгебре. Часть 3. Текстовые задачи. Элементы высшей математики. В помощь учащимся 10–11-х классов/ О.В. Нагорнов, А.В. Баскаков, О. Б. Баскакова, С.А. Гришин, А.Б. Костин, Р.Р. Резванов. – М.: НИЯУ МИФИ, 2009. –...»

«429 УДК 543.544 Методы определения свойств обращенно-фазовых хроматографических сорбентов (обзор) Голубицкий Г.Б. ОАО Фармстандарт-Лексредства, Курск Поступила в редакцию 30.05.2013 г. Аннотация Рассмотрены методы определения свойств обращенно-фазовых хроматографических сорбентов, опубликованные в 1990 – 2012 гг. Отдельные источники, отражающие наиболее важные проблемы данной тематики, относятся к более раннему периоду. В обзоре отражены физико-химические, хроматографические методы исследования...»

«Биоорганическая химия, № 1, 2014 УДК 541.124:546.11.2 ТВЕРДОФАЗНЫЙ ИЗОТОПНЫЙ ОБМЕН ВОДОРОДА НА ДЕЙТЕРИЙ И ТРИТИЙ В ГЕННО-ИНЖЕНЕРНОМ ИНСУЛИНЕ ЧЕЛОВЕКА © 2013 г. Ю. А. Золотарев1*,, А. К. Дадаян1*, В. С. Козик1*, Е. В. Гасанов1*, И. В. Назимов2*, Р. Х. Зиганшин2*, Б. В. Васьковский2*, А. Н. Мурашов3*, А. Л. Ксенофонтов4*, О. Н. Харыбин5*, Е. Н. Николаев6*, Н. Ф. Мясоедов1* 1* Институт молекулярной генетики РАН, 123182, Москва, пл. Курчатова, 2 2* ФГБУН Институт биоорганической химии им. М.М....»

«женщины мужчины FRONTESPIZIO XFORMER O D Y O P T I Sonic руководство по эксплуатации ® / EXE M I Z E R PERSONAL B 8-800-200-383-2 kudesnik54.ru - только полезные товары 3 index Введение Информация о мануальной терапии Добро пожаловать в мир XFormer/EXE Sonic.стр. 9 Противопоказания к использованию XFormer/EXE Sonic Электростимуляция История электростимуляции Об электростимуляции: основные принципы Биологическое описание мышечной системы Типы мышечных волокон Иннервация мышц Элементы...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ МОСКОВСКИЙ ФИЗИКО-ТЕХНИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ (ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ) РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ Московского физико-технического института (государственного университета) в 2010 году МОСКВА МФТИ 2011 Под редакцией Н.Н. Кудрявцева, Т.В. Кондранина, Е.В. Глуховой, Л.В. Ковалевой Результаты работы Московского физико-технического института (государственного университета) в 2010 году. – М.: МФТИ, 2011. – 232 с. © ГОУ ВПО Московский физико-технический...»

«Общая характеристика рабОты актуальность темы Диссертация посвящена исследованию магнитогидродинамической (МГД) неустойчивости Кельвина-Гельмгольца (К-Г) для ограниченных в пространстве потоков плазмы. Неустойчивость Кельвина-Гельмгольца — одна из первых обнаруженных гидродинамических неустойчивостей, возникающая на границе между двумя жидкостями, движущимися с различными скоростями. Данное физическое явление получило своё название по именам первооткрывателей: Гельмгольц впервые, в рамках...»

«Федеральное агентство по образованию Сыктывкарский лесной институт – филиал государственного образовательного учреждения высшего профессионального образования Санкт-Петербургская государственная лесотехническая академия имени С. М. Кирова Технологический факультет Кафедра химии АНАЛИТИЧЕСКАЯ ХИМИЯ И ФИЗИКО-ХИМИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ АНАЛИЗА СБОРНИК ОПИСАНИЙ ЛАБОРАТОРНЫХ РАБОТ для подготовки дипломированного специалиста по направлению 655000 Химическая технология органических веществ и топлива,...»

«Министерство образования Российской Федерации НОВОСИБИРСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ М.Ю. Баландин Э.П. Шурина ВЕКТОРНЫЙ МЕТОД КОНЕЧНЫХ ЭЛЕМЕНТОВ Утверждено Редакционно-издательским советом в качестве учебного пособия для студентов факультета прикладной математики (направление 510200, специализации магистерской подготовки 510202, 510204) Новосибирск 2001 УДК 519.61 (075.8) Б201 Б201 Баландин М. Ю., Шурина Э. П. Векторный метод конечных элементов: Учеб. пособие. — Новосибирск:...»

«довольно сильно отличается от опубликованной книги по компоновке (формат книги А5 = (23.5 х 16.5 см), к тому же для удешевления некоторые цветные рисунки были заменены на черно-белые). Но текст (с точностью по редакторской правки издательства), номера рисунков и...»

«БИБЛИОТЕКА Северской государственной технологической академии и Северского промышленного колледжа Информационный бюллетень новых поступлений ( июнь 2008 г. ) Северск 2008 1 Содержание Наука Энциклопедии Социология Психология Этика Религия Статистика Политология Экономические науки Государство и право Социальное обеспечение Культура Филология Математика Физика Геология. Геологические и геофизические науки Инженерное дело. Техника в целом. Черчение Основы теории регулирования и управления...»

«2 3 1. Цели и задачи изучения дисциплины Геофизические методы поисков и разведки месторождений твердых полезных ископаемых Целью преподавания дисциплины Геофизические методы поисков и разведки месторождений твердых полезных ископаемых является ознакомление будущих специалистов – геологов с основами геофизических методов и их местом в общем комплексе геологических исследований. Роль геофизических методов при решении геологических задач настолько значительна, что геофизические методы применяются...»

«Олег Ермаков Мать Истина, Сок из Луны Жом как подлинный метод Единой теории Поля Все попытки создания универсального миропредставления, именуемого Теорией Всего, или Единой теорией Поля, обречены на крах, доколь столп их есть физика Аристотеля, корень науки дней сих, в постижении сущего опирающаяся на мир, нам видимый, и отметающая как нуль причинный ему горний кра|й — царство Истины, тайное бренным очам. А меж тем, Пра|щур наш знал прямой путь зрить Истину — жом Диониса: давленье ее, как Вина...»

«ПРОБЛЕМЫ СОВРЕМЕННОГО ОБРАЗОВАНИЯ www.pmedu.ru 2011, №2, 78-98 РАЗРАБОТКА ПОДХОДОВ К АНАЛИЗУ ЭФФЕКТИВНОСТИ НАУЧНЫХ ИССЛЕДОВАНИЙ В РАО (на примере мониторинга результатов исследований 2007–2008 гг.) DEVELOPMENT OF APPROACHES TO THE ANALYSIS OF SCIENTIFIC RESEARCH EFFICIENCY IN THE RUSSIAN ACADEMY OF EDUCATION (On an example of researches results monitoring 2007–2008) Подуфалов Н.Д. Главный научный сотрудник Института научной информации и мониторинга РАО (г.Черноголовка), доктор...»

«Обзор новостей образования 26-30 августа Новости образования В Москве в этом году создадут десятки внутривузовских лицеев В 2020 году власти ожидают демографический провал в первых классах Нужна новая философия образования Десять основных положений нового закона об образовании Финский язык как основной иностранный скоро станет реальностью в России Школа будущего: ТОП-10 инновационных технологий для учебы Совет по стандартам утвердил федеральный государственный стандарт дошкольного образования...»

«К исх. № от.11.2009г. К вх. № от.11.2009г. МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ им. М.В.ЛОМОНОСОВА НАУЧНО-ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ИНСТИТУТ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ им. Д.В.СКОБЕЛЬЦЫНА УДК 613.693 Номер государственной регистрации Ф40836 Экз. № 1 Инв. № 2009/193 Директор Научно-исследовательского института ядерной физики им. Д.В. Скобельцына Московского государственного университета им. М.В. Ломоносова, профессор М.И. Панасюк 2009 г. НАУЧНО-ТЕХНИЧЕСКИЙ ОТЧ ЕТ ПРОВЕДЕНИЕ УГЛУБЛЕННОГО АНАЛИЗА ИМЕЮЩ ИХСЯ...»

«у зверей стих Гофрообразующий ленточный транспортер н-7мм, ширина 150мм толщина 6-7мм 4Утни-т-1111005-50 диаметр кулачка Гдз химия 11 класса нЕКузнецовой Государства мира не имеющие выхода к морю Где у клавиатуры клавиша space Готовность к школе тест векслера методика Горные лыжи бУ в алматы Где у фольксвагена гольф 3 выбит номер кузова и двигателя Гом-2 увд г нижневaртовскa Гостиница у нины лебяжие острова Головокружение у мaлышa Гражданское право Объекты относящиеся исключительно к...»

«СОБИСЕВИЧ, СОБИСЕВИЧ: ДИЛАТАНСНЫЕ СТРУКТУРЫ И ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЗМУЩЕНИЯ ВЕСТНИК ОНЗ РАН, ТОМ 2, NZ6027, doi:10.2205/2010NZ000045, 2010 Дилатансные структуры и электромагнитные возмущения УНЧ диапазона на этапах подготовки и развития крупного сейсмического события Л. Е. Собисевич, А. Л. Собисевич Институт физики Земли им. О. Ю.Шмидта РАН. Москва Получено 31 марта 2010; опубликовано 5 июня 2010. Рассмотрены вопросы формирования дилатансных структур вблизи поверхности земли на этапе подготовки...»







 
© 2014 www.kniga.seluk.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Книги, пособия, учебники, издания, публикации»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.