WWW.KNIGA.SELUK.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Книги, пособия, учебники, издания, публикации

 

Полная исследовательская публикация Тематический раздел: Физико-химические исследования.

Регистрационный код публикации: 2tp-b76 Подраздел: Теплофизические свойства веществ.

УДК 536.33:536.421. Поступила в редакцию 10 ноября 2002 г.

БЫСТРАЯ КРИСТАЛЛИЗАЦИЯ ТУГОПЛАВКИХ ОКСИДОВ

И ВОЗМОЖНОСТЬ ОБРАЗОВАНИЯ ДВУХФАЗНОЙ ЗОНЫ

© Воробьёв А.Ю., Петров В.А., Титов В.Е. и Улыбин С.А.

Институт теплофизики экстремальных состояний ОИВТ РАН. г. Москва.

Ключевые слова: быстрая кристаллизация, свободное охлаждение, яркостная температура, отражательная способность, расчет, экспериментальные исследования, тугоплавкие оксиды.

Резюме Представлены результаты численных расчетов полей температур при свободном охлаждении и быстрой кристаллизации бассейна с расплавом оксида алюминия, образованного при нагреве образца концентрированным лазерным излучением, а также “эффективных” яркостных температур, соответствующих излучению, выходящему из образца. Проведены измерения “эффективных” яркостных температур и отражательной способности для различных длин волн в ходе охлаждения расплавов оксидов алюминия и циркония, образованных при нагреве керамик концентрированным лазерным излучением. Сопоставление результатов расчетов и экспериментов показывает важную роль образующейся в полупрозрачных оксидах протяженной двухфазной зоны в формировании полей температур и связанных с ними терморадиационных характеристик.

Введение Тугоплавкие оксиды алюминия, циркония, иттрия, магния и некоторых других элементов являются полупрозрачными веществами как в твердой, так и в жидкой фазе. Спектральная область полупрозрачности обычно простирается от видимой части спектра до нескольких мкм, причем коэффициент поглощения с увеличением температуры от комнатной до плавления может увеличиваться от 10-3 см-1 и менее до нескольких сотен см-1. Затвердевание полупрозрачных тугоплавких оксидов проходит в условиях, когда вклад внутреннего переноса энергии излучением является существенным, а часто и определяющим. Вследствие высокой температуры затвердевания большой поток энергии отводится излучением от затвердевающего расплава, и при свободном охлаждении в воздухе или вакууме это вместе с низкой температуропроводностью расплавов оксидов обуславливает высокие скорости охлаждения перед началом кристаллизации. В случае оксида циркония, например, они могут превышать 10000 К/с.

Процессы быстрой кристаллизации тугоплавких оксидов широко используются на практике. Они имеют место при плазменном напылении теплозащитных покрытий, при производстве волокон и ультрадисперсных порошков, в различных технологических процессах лазерной обработки керамик. Процессам быстрой кристаллизации тугоплавких оксидов посвящен ряд статей, опубликованных в различных журналах, однако ни в одной из них анализ формирования температурных полей при охлаждении и кристаллизации не проводился с учетом совместного радиационно-кондуктивного теплопереноса (РКТ) внутри расплава и закристаллизовавшегося вещества. Это в значительной мере обусловлено сложностью математической постановки задачи о РКТ и отсутствием необходимых данных по оптическим и теплофизическим свойствам расплавов тугоплавких оксидов и их кристаллов вблизи температуры плавления.

В практике измерения температуры затвердевания тугоплавких оксидов и их бинарных систем широко использовались методы, основанные на совместном измерении зависимости яркостной температуры и соответствующей отражательной способности в процессе свободного охлаждения бассейна с расплавом оксида после отключения греющего концентрированного солнечного излучения или излучения дуговых или иных источников [1]. Наблюдаемое обычно после переохлаждения температурное плато принималось за температуру затвердевания. Однако вплоть до настоящего времени не ясно, почему измеряемую в этом случае пирометром яркостную температуру следует принимать за яркостную температуру затвердевания.

Не ясно, почему иногда наблюдаемое плато становится очень коротким, наклонным или даже совсем исчезает. Не ясно, почему структура закристаллизовавшегося слоя даже для одного и того же оксида может быть различной.

Большинство существующих математических формулировок проблемы плавления и затвердевания основано на предположении, что существуют только два слоя, один – жидкость, другой – твердая фаза, разделенных границей, для которой может быть использовано классическое граничное условие Стефана. Однако для полупрозрачных веществ это не верно.

Поскольку при быстрой кристаллизации расплавов тугоплавких оксидов есть объемные стоки тепла (отвод тепла в окружающую среду излучением), возможно образование двухфазной зоны, если в объеме могут появиться зародыши твердой фазы. В [2] впервые была предложена более общая модель плавления и затвердевания, учитывающая возможность образования протяженной двухфазной зоны. Там же была записана математическая формулировка для “трехслойной” модели. В этой работе получено одно точное и два приближенных аналитических решения для трех модельных задач с целью иллюстрации возникающих особенностей при внутреннем объемном затвердевании по сравнению с традиционным затвердеванием при поверхностном фронте кристаллизации. При этом рассматривались очень упрощенные задачи. В частности, считалось, что коэффициент поглощения в твердой и жидкой фазе не зависит ни от длины волны, ни от температуры, теплофизические свойства также принимались постоянными и одинаковыми для обеих фаз, неравновесные эффекты, такие, как переохлаждение, не принимались во внимание. Более реальная математическая формулировка была предложена в [3]. Помимо одномерной нестационарной проблемы совместного радиационно-кондуктивного теплопереноса (РКТ) при нагреве полупрозрачного оксида концентрированным лазерным излучением до температур выше плавления и при последующем свободном охлаждении после отключения греющего излучения, модель учитывала возможность образования двухфазной зоны, переохлаждение при затвердевании, произвольные нелинейные граничные условия на передней и задней поверхностях образца, зависимость теплофизических свойств обеих фаз от температуры, а терморадиационных свойств - от температуры и длины волны. Однако необходимо отметить, что и новая математическая модель не в полной мере учитывает все факторы и эффекты, которые реально имеют место. В частности, она не учитывает рассеяние излучения внутри двухфазной зоны. Рассеяние может иметь место из-за образования пор и пустот и различия показателя преломления твердой и жидкой фаз. Кроме того, получение температурных распределений с помощью численных расчетов затруднено из-за отсутствия данных по коэффициенту поглощения и другим теплофизическим свойствам расплавленных оксидов. Расплав оксида алюминия является практически единственным в какой-то мере изученным расплавом. Однако даже для него расхождение имеющихся данных по коэффициенту поглощения составляет около двух порядков величины. В этой связи одна из целей настоящей статьи — представить результаты экспериментального изучения быстрой кристаллизации расплавленного оксида алюминия и сравнить их с результатами, полученными с помощью численных расчетов.

326 _ © Химия и компьютерное моделирование. Бутлеровские сообщения. 2002. Приложение к спецвыпуску № 10.

_ 326-

БЫСТРАЯ КРИСТАЛЛИЗАЦИЯ ТУГОПЛАВКИХ ОКСИДОВ И ВОЗМОЖНОСТЬ ОБРАЗОВАНИЯ ДВУХФАЗНОЙ ЗОНЫ

Результаты и дискуссия 1. Результаты численных расчетов.

Как и в ранее в [3], математическая формулировка включала уравнение сохранения энергии для твердой и жидкой фаз, уравнение сохранения энергии для двухфазной зоны, уравнение переноса излучения, соотношения, характеризующие вероятность фазового перехода, и соответствующие граничные и начальные условия.

На рис. 1 представлены некоторые результаты расчета одномерного температурного поля в плоском образце Al2O3 толщиной 10мм, нагреваемого с одной из его сторон потоком излучения CO лазера плотностью 600Вт/см2. Показана лишь область толщиной 2 мм со стороны нагреваемой поверхности. Стадия нагрева не показана, а первый представленный температурный профиль относится к моменту, соответствующему 100с от начала нагрева, когда греющее лазерное излучение выключалось. В этот момент температурный профиль был близок к квазистационарному, а толщина расплавленного слоя была равна 0.625мм. В соответствии с проведенными расчетами двухфазная зона не наблюдается ни во время плавления и увеличения толщины расплавленного слоя, ни при достижении квазистационарного состояния. После выключения греющего излучения температура поверхности быстро уменьшается и через 130 мс становится меньше Рис. 1. Температурное распределение в оксиде алюминия температуры плавления, хотя жидкое состояние остается. Минимальная в процессе охлаждения.

температура поверхности примерно на 50К ниже температуры плавления. Двухфазная зона появляется вблизи поверхности, когда с момента начала охлаждения прошло немногим больше 0.2с. Ее протяженность увеличивается очень быстро. В момент 100.3 с ее толщина равна 180 мкм, в момент 100.5с она уже равна 340мкм, и в момент 100.7с двухфазная зона занимает почти весь слой, который был расплавлен перед началом охлаждения. Нужно отметить, что в момент 100.5с тонкий слой твердой фазы появляется вблизи поверхности, но благодаря его высокой прозрачности он слабо влияет на теплоперенос в образце. Его температура близка к температуре затвердевания.

Процесс полного затвердевания двухфазной зоны довольно продолжительный и занимает примерно 0.5с. Именно этот процесс наблюдался ранее в экспериментах других авторов как участок с постоянной яркостной температурой при затвердевании расплавов оксидов в солнечных и дуговых печах и квалифицировался как плато затвердевания [4, 5].

Рис. 2. Яркостные температуры оксида алюминия в процессе охлаждения, рассчитанные для различных длин волн.

этих длинах волн после затвердевания [6].

2. Экспериментальное исследование быстрой кристаллизации.

Экспериментальное исследование процесса затвердевания было проведено в ходе измерений терморадиационных характеристик керамики из оксида алюминия с бассейном расплава на поверхности, образованного при лазерном нагреве. Оно являлось продолжением аналогичных исследований оксида магния [7] и оксидов циркония, стабилизированных оксидами кальция и иттрия [8, 9]. В ходе экспериментов проводились высокоскоростные измерения отраженного образцом излучения зондирующего лазера с требуемой длиной волны в процессе нагрева образца излучением непрерывного CO2 лазера (длина волны 10.6 мкм, практически поверхностный нагрев) и в процессе последующего охлаждения после отключения греющего излучения.

На рис. 3 показаны в качестве примера результаты измерения нормально-полусферической отражательной способности R для двух длин волн 0.488 и 3.39мкм при нагреве образца потоком плотностью 1600Вт/см2. Время отсчитывалось с момента открытия заслонки греющего излучения. Начало регистрации сигнала пирометра на длине волны 0.55мкм начиналось в момент, когда эффективная температура на этой длине волны достигала около 2100К. В момент, соответствующий приблизительно 2.3с, температура почти достигала квазистационарного значения, и греющее излучение отключалось.

Общий характер изменения отражательной способности для обеих длин волн в процессе нагрева и последующего охлаждения аналогичен. В начальной стадии нагрева R на обеих длинах волн меняется несущественно и мало отличается от величины при комнатной температуре. R начинает уменьшаться при высоких температурах перед плавлением благодаря увеличению коэффициента Рис. 3. Изменение “эффективной” яркостной температуры для поглощения с температурой (коэффициент рассеяния керамики с длины волны 0.55 мкм и нормально-полусферической температурой меняется мало). Поскольку коэффициент поглощения отражательной способности керамики из Al2O3 в ходе нагрева Al2O3 на длине волны 0.488мкм увеличивается с температурой более © Химия и компьютерное моделирование. Бутлеровские сообщения. 2002. Приложение к спецвыпуску № 10. info@kstu.ru Полная исследовательская публикация Воробьёв А.Ю., Петров В.А., Титов В.Е. и Улыбин С.А.

круто, чем на длине волны 3.39мкм, наблюдается пересечение двух кривых в ходе нагрева. R продолжает уменьшаться и после появления расплава. Затем уменьшение замедляется и при температурах вблизи квазистационарного значения отражательные способности уменьшаются очень медленно и их величины слегка больше, чем 0.1. Когда нагрев выключается, отражательные способности сразу же начинают увеличиваться. Это означает, что толщина расплавленного слоя, которая в этом эксперименте была равна 0.25мм, была недостаточной для того, чтобы этот слой считать оптически бесконечным для отражения и, тем более, для излучательной способности. Увеличение R в первой стадии охлаждения очень быстрое, и оно становится медленнее, когда яркостная температура уменьшается примерно до 1700К. Плато затвердевания в этом эксперименте не было плоским: после переохлаждения на термограмме наблюдался небольшой участок с малым наклоном. Он продолжался примерно 0.07 с.

Яркостная температура в начале участка затвердевания составляла 2210К. Это много меньше, чем должно быть для оптически бесконечного слоя расплава.

На рис. 4 представлены результаты других экспериментов. В этом случае образец из предварительно оплавленного порошка чистого оксида алюминия, который затвердел в окружении такого же порошка, нагревался концентрированным лазерным излучением в окружающей воздушной атмосфере в течение длительного промежутка времени, порядка 2-3 минут. В стационарном состоянии толщина расплава была около 3-4 мм. Поскольку в серии этих экспериментов были некоторые различия в величине плотности потока греющего излучения, участки нагрева на рис. 4 не представлены. Начало охлаждения условно приведено к одному и тому же моменту времени. Яркостные температуры для различных длин волн, измеренные в функции времени с помощью пирометра и инфракрасного терморадиометра, обнаруживают более глубокое переохлаждение по сравнению с предыдущей серией экспериментов, проведенных на керамических образцах, где толщина расплавленного слоя была много меньше.

Из рис. 4 видно, что горизонтальное плато затвердевания наблюдалось для яркостных температур при длинах волн 0.55, 5.0 и 9.0мкм. Его длительность была значительно больше, чем в случае тонкого расплава, и она составляла около 2 секунд. В отличие от результатов численных расчетов [3], горизонтальные участки на термограммах охлаждения у яркостных температур для 2 и 3 мкм отсутствовали, эти участки были слабо наклонными. Не обнаружено и крутого уменьшения яркостных температур после окончания затвердевания, как получалось в результате численного моделирования, хотя уменьшение яркостных температур для длин волн 2 и 3 мкм было значительным. Причина этих расхождений не вполне ясна, но можно предположить, что это связано с влиянием рассеяния. Математическая модель не учитывает возможное рассеяние в двухфазной зоне и в твердой фазе после окончания кристаллизации. Реально рассеяние должно иметь расплавом Al2O3 для различных длин волн в процессе Рис. 5. Структура скола и поверхности приповерхностного волны.

закристаллизовавшегося слоя Al2O3: а, б – толщина расплава 0.4 мм;

трещин связано с большим увеличением (примерно на 30%) плотности Al2O при затвердевании. Структура приповерхностного и более глубоких слоев закристаллизовавшегося более тонкого расплава (толщина 0.4 мм) показывает, что в этом случае наиболее вероятный механизм зародышеобразования – гомогенное зародышеобразование. Из-за малой толщины расплава при температуре, близкой к температуре затвердевания, почти весь слой расплава интенсивно охлаждается за счет объемного излучения, и скорость охлаждения много больше, чем в случае толстого слоя расплава. Быстрое охлаждение всего объема расплава и появляющееся в этом случае переохлаждение вызывают образование и рост зерен случайной ориентации.

Хотя структура закристаллизовавшегося более толстого слоя расплава отличается от структуры более тонкого, образование двухфазной зоны в процессе кристаллизации и здесь весьма вероятно. Дендритный характер роста кристаллов в приповерхностном слое говорит о том, что отдельные дендриты расплавом после нагрева керамики ZrO2-18 мол.% росли с поверхности вперед, в переохлажденный расплав, и вширь, в расплав, CaO потоком лазерного излучения различной находящийся между отдельными дендритами. Переход от дендритного роста к плотности: 1, 2 – окружающая воздушная атмосфера;

росту примерно изометрических зерен связан с уменьшением скорости охлаждения в более глубоких слоях расплава.

Чтобы подтвердить возможность образования двухфазной зоны при быстрой кристаллизации других тугоплавких оксидов, были проведены эксперименты с кубическим оксидом циркония, стабилизированным 18 мол.% оксида кальция. Эти 328 _ http://chem.kstu.ru © Chemistry and Computational Simulations. Butlerov Communications. 2002. Supplement to Special Issue No. 10.

БЫСТРАЯ КРИСТАЛЛИЗАЦИЯ ТУГОПЛАВКИХ ОКСИДОВ И ВОЗМОЖНОСТЬ ОБРАЗОВАНИЯ ДВУХФАЗНОЙ ЗОНЫ

эксперименты могли дать полезную информацию по рассматриваемой проблеме, несмотря на то, что в этом случае мы имеем дело с более сложным процессом кристаллизации бинарной системы в интервале температур между ликвидусом и солидусом.

Из-за потерь кислорода и связанного с этим увеличения коэффициента поглощения слой расплава и примыкающий к нему слой керамики в случае экспериментов в вакууме при нагреве становились мало отражающими в видимой и ИК-области спектра (в видимой области они выглядели черными). При проведении экспериментов в воздухе цвет керамики и расплава не менялся. После экспериментов в вакууме отражение образца при комнатной температуре оставалось очень низким во всем исследованном спектральном интервале от 0.63 до 3.39мкм. Это означает, что коэффициент поглощения в процессе нагрева в вакууме значительно увеличился, расплав стал непрозрачным и после затвердевания коэффициент поглощения не уменьшился.

В ходе нагрева в воздухе коэффициент поглощения также увеличивался, однако даже при предельной температуре расплав оксида в воздухе следует рассматривать как полупрозрачное вещество. Это должно было привести к различиям в характере кристаллизации, что и было подтверждено анализом микроструктуры.

Полученные на электронном микроскопе фотографии (рис. 7а, б, в) показали, что примыкающий к поверхности слой толщиной около 70 мкм затвердевал в воздухе как отдельные дендритные кристаллы с размерами от 10 до 50 мкм звездообразной формы без какой-либо преимущественной ориентации с пустотами между ними. Это означает, что он кристаллизовался при объемном зародышеобразовании с существованием двухфазной зоны. Из-за высоких значений коэффициента поглощения при нагреве в вакууме затвердевание начиналось на поверхности, где переохлаждение было максимальным. Зерна росли внутрь, внешний, примыкающий к поверхности слой, наблюдавшийся при кристаллизации в воздухе, отсутствовал, и двухфазная зона также отсутствовала. Структура поверхности и скола образца, затвердевшего в вакууме, представлена на рис. 8а, б.

Выводы Результаты численного моделирования процессов нагрева тугоплавких оксидов концентрированным лазерным излучением и последующего охлаждения после его отключения показали, что влияние различий в температурном распределении внутри расплавленного слоя перед началом охлаждения на процесс затвердевания несущественно. Они показали также, что температурное плато при затвердевании объясняется существованием двухфазной зоны. Вследствие этого температура поверхности является постоянной и равной температуре затвердевания в течение значительной части времени затвердевания.

Однако математическая модель процесса затвердевания не Рис. 8. Структура поверхности и скола приповерхностного слоя могла учесть рассеяние в двухфазной зоне и затвердевшем слое. ZrO2-CaO, закристаллизованного в вакууме:

Эксперименты показали, что влияние рассеяния может быть весьма а – поверхность, б – скол.

существенным. Рассеяние может привести к исчезновению горизонтального плато для яркостных температур при длинах волн, где коэффициент поглощения расплава и твердой фазы не очень большой. К счастью, тугоплавкие оксиды имеют, как правило, большой коэффициент поглощения для пирометрической волны 0.65 мкм. Это обеспечивает протяженное температурное плато при измерении температур затвердевания.

Протяженная двухфазная зона, образующаяся при быстрой кристаллизации тугоплавких оксидов при определенных сочетаниях величин коэффициента поглощения, температуры затвердевания и скорости охлаждения, может играть большую роль в формировании полей температур и связанных с ними терморадиационных характеристик.

В противовес широко распространенному мнению рассматривать тугоплавкие оксиды при затвердевании как зеркальные отражатели и в качестве терморадиационной характеристики измерять направленную угловую отражательную способность, необходимо принимать во внимание возможность образования в приповерхностном слое двухфазной зоны, результатом кристаллизации которой может быть пористая структура, состоящая из кристаллов малых размеров, которая обладает заметным объемным рассеянием. Появление такой структуры требует измерения направленно-полусферической отражательной способности.

Благодарности Работа выполнялась при поддержке Российского фонда фундаментальных исследований (проект № 01-02-16049).

Литература [1] T.Yamada, M.Yoshimura, S Somiya. Redetermination of the solidification points of Al2O3, Y2O3, and HfO2 by digital pyrometry with an arc-imaging furnace. High Temp.High Press. 1986. V.18. P.377.

[2] S.H Chan, D.H Cho, G.Kocamustafaogullary. Melting and solidification with internal radiative transfer – A generalized phase change model. Int. J. Heat Mass Transfer.

1983. V.26. P.621.

[3] V.A. Petrov, V.E. Titov, A.Y Vorobyev u. Numerical simulation of concentrated laser radiation heating of refractory oxides. High Temp.- High Press. 1999. V.31. P.267.

[4] T.Noguchi, T. Kozuka. Temperature and emissivity measurement at 0,65 µ with a solar furnace. Solar Energy. 1966. V.10. No.3. P.125.

[5] Шевченко А.В., Ткаченко В.Д., Лопато Л.М. и др. Методика определения температур фазовых переходов с использованием солнечного нагрева. Порошковая металлургия. 1986. № 1. С.91.

[6] Лингарт Ю.К., Петров В.А., Тихонова Н.А. Оптические свойства лейкосапфира при высоких температурах. ТВТ. 1982. Т.20. №6. С.1085.

[7] Воробьев А.Ю., Петров В.А., Титов В.Е., Чернышев А.П. Терморадиационные характеристики оксида магния при его нагреве вплоть до температур интенсивного испарения. ТВТ. 1992. Т.30. №2. С.281.

[8] Петров В.А., Чернышев А.П. Терморадиационные характеристики оксида циркония при его нагреве лазерным излучением вплоть до температур интенсивного испарения. ТВТ. 1999. Т.37. №1. С.62.

[9] Акопов Ф.А., Вальяно Г.Е., Воробьев А.Ю. и др. Терморадиационные характеристики керамики из кубического ZrO2, стабилизированного Y2O3, при высоких температурах. ТВТ. 2001. Т.39. №2. С.263.

© Химия и компьютерное моделирование. Бутлеровские сообщения. 2002. Приложение к спецвыпуску № 10. info@kstu.ru



Похожие работы:

«Олег Ермаков Мать Истина, Сок из Луны Жом как подлинный метод Единой теории Поля Все попытки создания универсального миропредставления, именуемого Теорией Всего, или Единой теорией Поля, обречены на крах, доколь столп их есть физика Аристотеля, корень науки дней сих, в постижении сущего опирающаяся на мир, нам видимый, и отметающая как нуль причинный ему горний кра|й — царство Истины, тайное бренным очам. А меж тем, Пра|щур наш знал прямой путь зрить Истину — жом Диониса: давленье ее, как Вина...»

«АЗА СТАН РЕСПУБЛИКАСЫ БIЛIМ Ж НЕ ЫЛЫМ МИНИСТРЛIГI МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РЕСПУБЛИКИ КАЗАХСТАН ХАБАРШЫ 1995 жылды а тарынан жылына 6 рет шы ады (87) · 2012 №2 ВЕСТНИК выходит 6 раз в год с января 1995г. Астана Жаратылыстану жне техникалы ылымдар сериясы Серия естественнотехнических наук Жылына 3 рет шы ады Выходит 3 раза в год Бас редактор: Е.Б. Сыды ов тарих ылымдарыны докторы,профессор Бас редакторды орынбасары : Оразбаев Ж.З. техника ылымдарыны докторы Редакция ал асы: Р.I....»

«НАУЧНО-ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ИНСТИТУТ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ ИМЕНИ Д.В.СКОБЕЛЬЦЫНА МОСКОВСКОГО ГОСУДАРСТВЕННОГО УНИВЕРСИТЕТА ИМЕНИ М.В. ЛОМОНОСОВА УДК 537.591 № госрегистрации 01.9.80004286 Инв. № 01/08-02 УТВЕРЖДАЮ Директор НИИЯФ МГУ профессор М.И. Панасюк октября 2008 г. ОТЧЕТ О НАУЧНО-ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКОЙ РАБОТЕ ПРОВЕДЕНИЕ ИССЛЕДОВАНИЙ В ОБЛАСТИ РАЦИОНАЛЬНОГО ПРИРОДОПОЛЬЗОВАНИЯ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ УНИКАЛЬНЫХ УСТАНОВОК ПОИСК ПРЕДЕЛА УСКОРЕНИЯ КОСМИЧЕСКИХ ЛУЧЕЙ В ГАЛАКТИКЕ И МОНИТОРИНГ СОСТОЯНИЯ АТМОСФЕРЫ И...»

«Обзор новостей образования 26-30 августа Новости образования В Москве в этом году создадут десятки внутривузовских лицеев В 2020 году власти ожидают демографический провал в первых классах Нужна новая философия образования Десять основных положений нового закона об образовании Финский язык как основной иностранный скоро станет реальностью в России Школа будущего: ТОП-10 инновационных технологий для учебы Совет по стандартам утвердил федеральный государственный стандарт дошкольного образования...»

«Федеральное агентство по образованию Российской Федерации НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ЯДЕРНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ МИФИ С. Н. Борисов Пособие по физике В помощь учащимся 8-го класса Москва 2009 УДК 53(075) ББК 22.3я7 Б82 Борисов С.Н. Пособие по физике. В помощь учащимся 8-го класса. – М.: НИЯУ МИФИ, 2009. – 84 с. В настоящем пособии представлено пять тем, которые изучаются в курсе физики 8-го класса. По каждой теме представлен необходимый теоретический материал, рассмотрены примеры решения задач....»

«Вестник Томского государственного университета. Биология. 2013. № 4 (24). С. 20–35 УДК 631.4 С.В. Лойко1, М.В. Бобровский2, Т.А. Новокрещенных1 Томский государственный университет (г. Томск) 1 Институт физико-химических и биологических проблем почвоведения РАН (г. Пущино) 2 ПРИЗНАКИ ВЕТРОВАЛЬНОГО МОРФОГЕНЕЗА В ФОНОВЫх ПОЧВАх ЧЕРНЕВОЙ ТАЙГИ (НА ПРИМЕРЕ ТОМЬ-яЙСКОГО МЕжДУРЕЧЬя) Работа выполнена при финансовой поддержке РФФИ (проекты № 12-04-31514-мол_а, №11-04-90780-моб_ст). Почвы и почвенный...»

«ИЗ ИСТОРИИ КАФЕДРЫ ФИЗИКИ И МЕТОДИКО-ИНФОРМАЦИОННЫХ ТЕХНОЛОГИЙ Целью настоящей статьи является попытка хотя бы конспективно осветить те далёкие времена, которые многие просто не знают, но которые составляют неотъемлемую часть богатой истории кафедры. Кафедра физики и методико-информационных технологий (ФиМИТ) стала кафедрой физического факультета Саратовского государственного университета им. Н.Г. Чернышевского после объединения с ним Саратовского государственного педагогического института им....»

«Казанский (Приволжский) федеральный университет Научная библиотека им. Н.И. Лобачевского Новые поступления книг в фонд НБ с 27 апреля по 3 мая 2012 года Казань 2012 1 Записи сделаны в формате RUSMARC с использованием программы Руслан. Материал расположен в систематическом порядке по отраслям знания, внутри разделов – в алфавите авторов и заглавий. С обложкой, аннотацией и содержанием издания можно ознакомиться в электронном каталоге http://www.ksu.ru/lib/index1.php?id=6&idm=0&num=2 2 Содержание...»

«у зверей стих Гофрообразующий ленточный транспортер н-7мм, ширина 150мм толщина 6-7мм 4Утни-т-1111005-50 диаметр кулачка Гдз химия 11 класса нЕКузнецовой Государства мира не имеющие выхода к морю Где у клавиатуры клавиша space Готовность к школе тест векслера методика Горные лыжи бУ в алматы Где у фольксвагена гольф 3 выбит номер кузова и двигателя Гом-2 увд г нижневaртовскa Гостиница у нины лебяжие острова Головокружение у мaлышa Гражданское право Объекты относящиеся исключительно к...»

«Направление бакалавриата 210100 Электроника и наноэлектроника Профиль подготовки Микроэлектроника и твердотельная электроника Содержание: История 1 4 Иностранный язык 2 20 Философия 3 35 Экономика и организация производства 4 43 Культурология 5 51 Правоведение 6 63 Политология 7 70 Социология 8 Мировые цивилизации, философии и культуры 9 Математика 10 Физика 11 Химия 12 Экология 13 Информатика 14 Вычислительная математика 15 Методы математической физики 16 Математические основы цифровой техники...»

«Анатолий Афанасьевич ЛЕВАКОВ СТОХАСТИЧЕСКИЕ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ Минск БГУ 2009 УДК 519.2 Леваков, А. А. Стохастические дифференциальные уравнения/ А. А. Леваков. Минск: БГУ, 2009. 231 с. ISBN 978-985-518-250-5. В монографии изложена теория стохастических дифференциальных уравнений, являющаяся одним из основных средств исследования случайных процессов. Рассмотрены три раздела теории стохастических дифференциальных уравнений: теоремы существования, теория устойчивости и методы...»

«Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования Тверской государственный университет УТВЕРЖДАЮ Декан биологического факультета _ С.М. Дементьева _2012г. Учебно-методический комплекс по БОЛЬШОМУ ПРАКТИКУМУ специализации Экологическая экспертиза МЕТОДЫ ОЦЕНКИ СОСТОЯНИЯ ВОЗДУХА Для студентов 4 курса очной формы обучения специальности 020803.65 Биоэкология Обсуждено на заседании кафедры ботаника _2012 г. Протокол №_ Заведующий кафедрой _ С.М....»

«Биоорганическая химия, № 1, 2014 УДК 541.124:546.11.2 ТВЕРДОФАЗНЫЙ ИЗОТОПНЫЙ ОБМЕН ВОДОРОДА НА ДЕЙТЕРИЙ И ТРИТИЙ В ГЕННО-ИНЖЕНЕРНОМ ИНСУЛИНЕ ЧЕЛОВЕКА © 2013 г. Ю. А. Золотарев1*,, А. К. Дадаян1*, В. С. Козик1*, Е. В. Гасанов1*, И. В. Назимов2*, Р. Х. Зиганшин2*, Б. В. Васьковский2*, А. Н. Мурашов3*, А. Л. Ксенофонтов4*, О. Н. Харыбин5*, Е. Н. Николаев6*, Н. Ф. Мясоедов1* 1* Институт молекулярной генетики РАН, 123182, Москва, пл. Курчатова, 2 2* ФГБУН Институт биоорганической химии им. М.М....»

«429 УДК 543.544 Методы определения свойств обращенно-фазовых хроматографических сорбентов (обзор) Голубицкий Г.Б. ОАО Фармстандарт-Лексредства, Курск Поступила в редакцию 30.05.2013 г. Аннотация Рассмотрены методы определения свойств обращенно-фазовых хроматографических сорбентов, опубликованные в 1990 – 2012 гг. Отдельные источники, отражающие наиболее важные проблемы данной тематики, относятся к более раннему периоду. В обзоре отражены физико-химические, хроматографические методы исследования...»

«Вестник Томского государственного университета. Биология. 2012. № 4 (20). С. 7–20 АГРОхИМИя И ПОЧВОВЕДЕНИЕ УДК 631.4 М.В. Бобровский1, С.В. Лойко2, Г.И. Истигечев2, И.В. Крицков2 Институт физико-химических и биологических проблем почвоведения РАН (г. Пущино) 1 Биологический институт Томского государственного университета (г. Томск) 2 СЛЕДЫ ВЕТРОВАЛОВ В ТЕМНОГУМУСОВЫх ПОЧВАх ЗАПОВЕДНИКА КАЛУжСКИЕ ЗАСЕКИ Работа выполнена при финансовой поддержке РФФИ (проекты № 09-04-01689-а, №...»

«РОССИЙСКАЯ АКАДЕМИЯ НАУК Ордена Ленина Сибирское отделение ИНСТИТУТ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ им. Г.И. Будкера СО РАН Г.Н. Абрамов, В.В. Анашин, В.М. Аульченко, М.Н. Ачасов, А.Ю. Барняков, К.И. Белобородов, А.В. Бердюгин, В.С. Бобровников, А.Г. Богданчиков, А.В. Боженок, А.А. Ботов, А.Д. Букин, Д.А. Букин, М.А. Букин, А.В. Васильев, В.М. Весенев, В.Б. Голубев, Т.В. Димова, В.П. Дружинин, А.А. Жуков, А.С. Ким, Д.П. Коврижин, А.А. Король, С.В. Кошуба, Е.А. Кравченко, А.Ю. Кульпин, А.Е. Образовский, А.П....»

«Московский государственный университет им. М.В.Ломоносова НАУЧНО-ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ИНСТИТУТ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ ИМ. Д.В.СКОБЕЛЬЦЫНА УДК 551.510; 523.165 Шифр 2007-3-1.3-24-07-126 УТВЕРЖДАЮ Зам. директора НИИЯФ профессор В.И. Саврин _ 2007 г. ОТЧЕТ О НАУЧНО-ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКОЙ РАБОТЕ ПО ГК № 02.513.11. РАЗРАБОТКА РАДИАЦИОННО-СТОЙКИХ НАНОКОМПОЗИТНЫХ УГЛЕВОДОРОДНЫХ МАТЕРИАЛОВ ДЛЯ КОСМИЧЕСКОЙ ТЕХНИКИ (заключительный) Руководитель темы профессор М.И. Панасюк __ 2007 г. Москва СПИСОК ИСПОЛНИТЕЛЕЙ...»

«Полная исследовательская публикация Тематический раздел: Физико-химические исследования. _ Подраздел: Теплофизические свойства веществ. Регистрационный код публикации: 2tp-b71 Поступила в редакцию 10 ноября 2002 г. УДК 536.424; 536.63; 536.722 ПОЛИМОРФНЫЕ ПЕРЕХОДЫ CaF2, ИЗМЕРЕННЫЕ ПРИ ИССЛЕДОВАНИИ ТЕПЛОЕМКОСТИ И ЭНТАЛЬПИИ В ИНТЕРВАЛЕ ТЕМПЕРАТУР 300–1900К © Арсеев И.В., Люстерник В.Е., Пелецкий В.Э., Тарасов В.Д. и Чеховской В.Я. Институт теплофизики экстремальных состояний Объединенного...»

«ОТКРЫТОЕ АКЦИОНЕРНОЕ ОБЩЕСТВО ГАЗПРОМ ОТКРЫТОЕ АКЦИОНЕРНОЕ ОБЩЕСТВО ГАЗПРОМГЕОФИЗИКА ОТЧЕТ о производственно-хозяйственной деятельности ОАО Газпромгеофизика за 2006 год Утверждён Годовым общим собранием акционеров ОАО Газпромгеофизика протокол № 13/2007 от 1 июня 2007 г. Предварительно утвержден Советом директоров ОАО Газпромгеофизика протокол № 73 от 19 апреля 2007 г. Генеральный директор _(В.В. Илюшин) Главный бухгалтер _ (В.И. Сачук) Москва 2007 г. ОГЛАВЛЕНИЕ Глава 1. Характеристика общества...»

«Общая характеристика рабОты актуальность темы Диссертация посвящена исследованию магнитогидродинамической (МГД) неустойчивости Кельвина-Гельмгольца (К-Г) для ограниченных в пространстве потоков плазмы. Неустойчивость Кельвина-Гельмгольца — одна из первых обнаруженных гидродинамических неустойчивостей, возникающая на границе между двумя жидкостями, движущимися с различными скоростями. Данное физическое явление получило своё название по именам первооткрывателей: Гельмгольц впервые, в рамках...»














 
© 2014 www.kniga.seluk.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Книги, пособия, учебники, издания, публикации»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.