WWW.KNIGA.SELUK.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Книги, пособия, учебники, издания, публикации

 

Полная исследовательская публикация

Тематический раздел: Физико-химические исследования. _

Подраздел: Теплофизические свойства веществ. Регистрационный код публикации: 2tp-b52

Поступила в редакцию 15 декабря. УДК 536.22; 53.08; 66.012.52

ИССЛЕДОВАНИЕ ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ ЖИДКОСТЕЙ

НЕПОСРЕДСТВЕННО В ПОТОКЕ

© Габитов Ф.Р., Тарзиманов А.А., Тазюков Ф.Х., Зайнуллин И.М. и Гафиуллин И.Г.

Казанский государственный технологический университет. Ул. К. Маркса, 68. г. Казань 420015. Россия.

Ключевые слова: жидкости, поток, теплофизические свойства, тепловая активность, теплопроводность, температуропроводность, кинематическая вязкость, экспериментальные исследования, метод плоского зонда, метод линейного зонда.

Резюме Приведен анализ существующих методов измерения теплофизических свойств жидкости в потоке. Изложены теоретические основы измерения, в течение одного короткого импульса нагрева малоинерционного зонда, комплекса теплофизических свойств жидкости в потоке.

Разработанным методом с помощью плоского и линейного зондов измерены тепловая активность, теплопроводность, температуропроводность и кинематическая вязкость ряда технически важных жидкостей при различных скоростях потока.

Введение Необходимость измерения теплофизических свойств (ТФС) при отработке и оптимизации технологических процессов и аппаратов, а так же в ходе химического производства для автоматизации последних, требует разработки методов, пригодных для измерения ТФС в потоке жидкостей и газов.

С этой целью выполнен анализ методов, пригодных для измерения ТФС в потоке жидкости и газа. Попытка измерения теплопроводности жидкости в потоке по методу ламинарного режима была сделана Грэтцем, Нуссельтом, а также Шумиловым и Яблонским. Суть измерений, разбор и критика принятых авторами метода ламинарного режима допущений приведены в книге Цедерберга [1]. В результате погрешность измерения методом ламинарного режима, разработанным Гретцем, Шумиловым и Яблонским, может доходить до 100-200%.

Пономарев с сотр. [2-5], с учётом замечаний [1], усовершенствовали метод ламинарного режима. По оценке авторов [2-5] погрешность измерения составляет 6-7%. Дополнительно с Пономарев с сотр. предлагают использовать метод ламинарного режима для измерения температуропроводности a и комплекса µa, представляющего собой произведение динамической вязкости на температуропроводность.. Погрешность измерения a определена [2-5] 8-9%. Погрешность измерения µa, не приводится. Однако метод ламинарного режима, как и стационарные методы измерения и a, определяет искаженные радиационным переносом значения ТФС [6].

Следовательно, оцененные Пономаревым с сотр. погрешности измерения ТФС несколько занижены.

Еще одним недостатком метода ламинарного режима является малая допустимая скорость потока жидкости, порядка 0.05 м/c.

Хотя, Пономареву с сотр. удалось увеличить скорость потока до 0.2 м/с, однако применительно к промышленным условиям измерения ТФС этого мало, т.к. скорость потока может превышать 1 м/c.

Следующий метод, специально разработанный Вестенбергом с сотр. [7] для измерения жидкостей в потоке, – метод линейного теплового источника в ламинарном потоке. Метод заключается в том, что проволоку размещают перпендикулярно ламинарному потоку, нагревают постоянным током и измеряют локальные значения температур теплового следа линейного источника тепла в заданных точках вниз по потоку. При этом устанавливается одномерный ламинарный поток по сечению канала с помощью экранов с калиброванными отверстиями.

Недостатками метода линейного теплового источника в ламинарном потоке являются: Во-первых, необходимость точного измерения абсолютных значений скорости потока, которая должна быть достаточно малой для обеспечения 0.1Re1. Во-вторых, определяется в предположении того, что линейный источник не вносит гидродинамического и теплового возмущения в ламинарный поток. С поверхности проволоки идет достаточно большое тепловыделение, т. к. требуется создать перегрев жидкости или газа на 1-10К на расстоянии нескольких сантиметров от линейного источника. Эти явления могут служить серьезным источником погрешности определения. Погрешность измерения методом линейного теплового источника превышает 10-20%.

Одним из перспективных методов исследования ТФС жидкостей в потоке является метод периодического нагрева в автоматизированном варианте, реализованный Филипповым с сотр. [8]. Ранее метод периодического нагрева успешно использовался Филипповым с сотр. для измерения ТФС неподвижных жидкостей. Для установления пределов частот греющего тока, начиная с которых сказывается влияние гидродинамического течения на значения ТФС, Кравчуном и Тлеубаевым проведены эксперименты [9]. Линейный источник тепла располагался вдоль потока. Изменяя частоту греющего тока, изменяли глубину проникновения тепловой волны от линейного источника в исследуемую среду. Так как на поверхности линейного источника образуется гидродинамический пограничный слой, то тепловая волна зондирует практически неподвижную жидкость. В [9] делается вывод, что толщина слоя прилегающего к линейному источнику, в пределах которого измеряются практически не искаженные потоком значения ТФС, связана с толщиной не гидродинамического пограничного слоя, а с толщиной температурного пограничного слоя. Кравчуном и Тлеубаевым погрешности измерения и теплоемкости единицы объема cp оцениваются, соответственно, 2-3% и 4-6%.

Другим перспективным методом измерения ТФС жидкости в потоке является метод импульсно нагреваемого малоинерционного зонда на основе иррегулярного теплового режима. Ниже приводится теоретическое и экспериментальное обоснование использования этого метода для измерения ТФС жидкости в потоке с использованием плоского и линейного источников тепла.

Математическая модель плоского зонда Рис. 1. Схема расчетной области.

© Химия и компьютерное моделирование. Бутлеровские сообщения. 2002. Приложение к спецвыпуску № 10.

Полная исследовательская публикация _ Габитов Ф.Р., Тарзиманов А.А., Поникарова И.Н. и Шарафутдинов Р.А.

Для разработки теоретических основ измерения ТФС в потоке жидкости создана математическая модель теплообмена между потоком вязкой несжимаемой жидкости и импульсно нагреваемой пластиной ограниченной ширины [10]. Решение выполнено для расчетной области, представленной на рис. 1 в следующей постановке:

U 2U 2U U U 1 P + 2 + +U +V = x y x x y V (1-4) V 2V V V 1 P + 2 + +U +V = x y y x y U V + = x y T T T 2T 2T = a 2 + +U +V x y x y Из уравнений (1) и (2) можно исключить давление [10]., вводя функции тока Рассмотрим случай, когда поле скоростей существенно влияет на распределение температуры вблизи поверхности пластины, а обратное влияние температуры на скоростное поле незначительно. Это можно обосновать малой величиной перегрева пластины (1-2К) относительно набегающего потока и соответственно температурным изменением вязкости исследуемых органических жидкостей. В связи с этим допущением запишем уравнения (1)-(4) в безразмерном виде:

пластину потока жидкости;

U - характерная скорость потока. Например, если L - длина канала, U - скорость набегающего потока, то L U - время за которое частица набегающего потока проходит весь канал.

Граничные условия для системы уравнений (5)-(7) имеют вид: на АВ (рис. 1) T x = 0. Начальные условия на EF будут определяться следующим образом: при 0 ; q = 0, при 0 ; q = const. В граничных условиях некоторое постоянное значение, определяемое в зависимости от расхода qs - плотность теплового потока соответственно с единицы длины и единицы площади. В зависимостях (5)-(7) и краевых условиях Re, Pe, Pr, Ki - числа Рейнольдса, Пекле, Прандтля, Кирпичёва.

В ходе численного решения задачи (5-7) получаем контуры изотерм, контуры линий тока и поля скоростей. Решения проводились при Re=32000, Pr=4.545 (н-пентан н-гексадекан), Ki=0.00010.001. При Ki0. нарушается принятое при выводе модели условие о не влиянии поля температур на поле скоростей. На рис. 2 приведены контуры изотерм, рассчитанные для октана при Re=3 в разные моменты времени после подачи Рис. 2. Контуры изотерм в расчетной области при импульса нагрева на пластину. Крайнюю изотерму с хорошим приближением обтекании плоского зонда н-октаном при Re =3 в Результаты исследований с плоским зондом На рис. 3. приведены экспериментальные термограммы, снятые для н-октана плоским свободным зондом. Как видно, до некоторого момента времени k термограммы, снятые для неподвижной жидкости и для движущейся, совпадают. Т.е. до этого момента термограмму можно использовать для определения тепловой активности или теплопроводности. С увеличением скорости потока отклонение термограммы, снятой в движущейся жидкости, от покоящейся жидкости происходит раньше.

Эксперименты по измерению ТФС жидкостей в потоке проводились с использованием плоских свободных зондов из платиновой фольги толщиной 0.9мкм, шириной В 22 и 79 мкм, длиной 15-30 мм и линейных зондов из платиновой проволоки 5мкм, длиной 15-30 мм. Эксперименты проводились при Re=318000 и Ki=0.00010.001. Постоянство скорости потока потока жидкости обеспечивалось с помощью бака постоянного уровня. Эксперименты проводились на автоматизированной установке [12, 13].

http://chem.kstu.ru © Chemistry and Computational Simulations. Butlerov Communications. 2002. Supplement to Special Issue No. 10.

ИССЛЕДОВАНИЕ ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ ЖИДКОСТЕЙ НЕПОСРЕДСТВЕННО В ПОТОКЕ Рассчитанные по модели (5-7) термограммы совпадают с экспериментальными в пределах суммарной погрешности (4-5%).

На рис. 4 приведены значения времени k, до которого термограммы в движущейся жидкости и в неподвижной - совпадают.

Из рис. 4 видно удовлетворительное согласие между рассчитанными по модели (пунктирная линия) и экспериментально (плоскими зондами) определенными (зачернённые точки) значениями k.

7 – дизельное топливо НЗ), плоскими зондами В=22мкм (уравнения (13 - 16)) (8); моделью (уравнения (5-7)) (11).

Из рис. 3 видно, что теплообмен между импульсно нагреваемой пластиной ограниченной ширины и потоком вязкой несжимаемой жидкости можно разбить на три этапа. В начальный момент времени температура пластины меняется как для асимптотического приближения идеального плоского источника тепла (рис. 3 линия 1). Этому моменту времени соответствуют контуры изотерм, приведенные на рис. 2а. Видно, что в этот момент времени контуры изотерм расположены параллельно поверхности нагрева.

При больших значениях времени имеет место асимптотическое приближение линейного источника тепла (рис. 3 линия 2). Как видно из рис. 2в, контуры изотерм искривляются. И в пределе при контуры изотерм стремятся принять форму концентрических окружностей. Для первого и второго этапов нагрева зонда характерно, что контуры изотерм симметричны относительно вертикальной плоскости, проведенной через середину пластины, т. е. поток не искажает температурное поле. В первой и во второй стадиях нагрева тепло передается практически только кондуктивным механизмом. В этих стадиях нагрева зонда диффузная составляющая уравнения энергии (7) существенно преобладает над конвективной. Часть температурного пограничного слоя, непосредственно прилегающая к зонду, в которой кондуктивный механизм передачи тепла существенно преобладает над конвективным, можно охарактеризовать как «диффузный» температурный пограничный слой.

Третья стадия теплообмена характеризуется тем, что температура пластины перестает расти (рис. 3 линия 3). Этой стадии соответствуют контуры изотерм, приведенные на рис. 2в, 2г. Как видно, толщина температурного пограничного слоя на этом этапе перестает расти. На третьей стадии теплообмена конвективный механизм передачи тепла преобладает над кондуктивным.

Результаты обобщенного анализа В начальной стадии нагрева имеет место асимптотическое приближение идеального плоского источника тепла. Для этой стадии на основе теории размерности, согласно Пи теоремы получаем изменение температуры зонда во времени в критериальном виде модели (5-7). Полученное выражение (8) полностью соответствует уравнению [11 ф. (9.8)]:

Аналогично для второго этапа нагрева зонда получаем выражение, для асимптотического приближения линейного источника тепла:

где коэффициент C1= 1 4 -получен обобщением эксперимента и результатов расчета по модели (5-7).

Полученное выражение (9) с достаточной степенью точности соответствует уравнению [11 ф.(7.18)] Второй этап нагрева плоского зонда ограниченной ширины можно использовать для измерения. С использованием Пи теоремы определена верхняя временная граница применимости зависимости (9) из условия, что поток искажает измеряемую величину не более чем на 1%:

© Химия и компьютерное моделирование. Бутлеровские сообщения. 2002. Приложение к спецвыпуску № 10. info@kstu.ru Полная исследовательская публикация _ Габитов Ф.Р., Тарзиманов А.А., Поникарова И.Н. и Шарафутдинов Р.А.

Для третьего этапа теплообмена получили следующие выражения в аналитическом и критериальном виде где C3= 0.000716. Граница применимости (11) определяется выражением Из уравнений (11) следует, что этот этап теплообмена можно использовать для измерения кинематической вязкости жидкостей. Погрешность измерения оценивается в 6-10%. Погрешность измерения тепловой активности и теплопроводности жидкостей в потоке плоским зондом ограниченной ширины оцениваются в 3-4%. О чем свидетельствуют результаты измерения этих свойств на примере н-октана.

В результате нами получены теоретические основы одновременного (в течение одного импульса нагрева) измерения тепловой активности, теплопроводности и вязкости жидкости в потоке.

Метод импульсного нагрева линейного зонда для измерения ТФС жидкости в потоке Для измерения другого комплекса ТФС (, a, ) жидкости в потоке нами разработан способ измерения на основе метода импульсного нагрева линейного зонда (метод импульсно нагреваемой проволоки) в автоматизированном варианте [13, 14]. Для разработки теоретических основ этого метода создана математическая модель теплообмена между потоком вязкой несжимаемой жидкости и импульсно нагреваемой проволокой [15], которая представлена системой уравнений (13-16) в безразмерном виде:

Расчетная область (рисунок расчетной области аналогичен рис. 1 только вместо оси У будет ось R, а вместо Х – Z) представляет собой цилиндрический канал. Для такой расчетной области система уравнений (13-16) решается при следующих граничных условиях: на АВ T r = 0 ; на СD V = 0, U z = 0. Начальные условия такие же как для системы уравнений (5)-(7).

На рис. 4 приведены так же результаты эксперимента с линейным зондом для топлива Т-1, н-гексана, н-октана, н-тетрадекана и дизельного топлива НЗ. Сплошной линией приведены значения k рассчитанные по модели (13-16). Здесь же приведены экспериментальные точки, полученные Кравчуном, Тлеубаевым [9] методом периодического нагрева линейным зондом для н-пентана и изооктана. Наблюдается удовлетворительное согласие наших данных с экспериментом Кравчуна, Тлеубаева и с результатами расчета по модели.

В отличие от импульсно нагреваемой пластины ограниченной ширины, где теплообмен с потоком жидкости можно разбить на три этапа, для проволоки теплообмен характеризуется двумя этапами. На первом этапе имеет место асимптотическое приближение линейного источника тепла. Этот этап теплообмена характеризуется числами Ki и Fo, что следует из решения системы уравнений. (13-16). На втором этапе теплообмена температура проволоки перестает расти. Этот этап характеризуется числами Ki и Re, что следует из решения системы уравнений (13-16).

Для первого этапа на основе обобщения результатов, рассчитанных по модели (13-16), и экспериментальных термограмм получаем изменение температуры зонда во времени в критериальном виде (9). Верхняя временная граница применимости зависимости (9) для линейного зонда из условия, что поток искажает измеряемую величину не более чем на 1%, выражается уравнением (10). Для линейного зонда коэффициент c11= 200. Первый этап нагрева линейного зонда можно использовать для измерения или a в зависимости от того, как подключена мостовая схема [14].

Для второго этапа теплообмена получаем выражения в аналитическом и критериальном виде (11). Для линейного зонда коэффициент C3= 0.00082. Граница применимости (11) определяется выражением (12). Для линейного зонда C4=800. Второй этап нагрева линейного зонда можно использовать для измерения.

Погрешность измерения и a жидкостей в потоке линейным зондом оценивается соответственно в 1.5 и 3-4%. О чем свидетельствуют сравнение результатов измерения этих свойств со справочными данными на примере н-октана, н-гексана и топлива Т-1, н-тетрадекана и дизельного топлива НЗ.

Литература [1] Цедерберг Н.В. Теплопроводность газов и жидкостей. М.-Л: Госэнергоиздат. 1963. 408с.

[2] A.С. 1223110 СССР, МКИ4 G01N25/18. Способ определения температуропроводности жидкости. Пономарев С.В., Епифанов Л.И., Шуваев Э.А., Семьянинов Ю.В. Опубл. 07.04.86 Бюл. №13. 4с.

[3] A.С. 1673940 РФ, МКИ4 G01N25/18. Способ комплексного определения теплофизических свойств жидкостей. Пономарев С.В., Петров В.Н. Опубл. 30.08. Бюл. №32. 4с.

[4] A.С. 1681217 РФ, МКИ4 G01N25/18. Способ определения теплофизических характеристик жидкостей. Пономарев С.В., Мищенко С.В., Герасимов Б.И., Жилкин В.М., Карждуов Г.Ш. Опубл. 30.09.91. Бюл. №36. 4с.

[5] A.С. №1711054 РФ, МКИ4 G01N25/18. Способ определения температуропроводности жидкости. Пономарев С.В., Герасимов Б.И., Петров В.Н. Опубл. 01.02.92.

Бюл. №5. 4с.

[6] Варгафтик Н.Б., Филиппов Л.П., Тарзиманов А.А., Тоцкий Е.Е. Справочник по теплопроводности жидкостей и газов. М.: Энергоатомиздат. 1990. 350с.

234 _ http://chem.kstu.ru © Chemistry and Computational Simulations. Butlerov Communications. 2002. Supplement to Special Issue No. 10.

ИССЛЕДОВАНИЕ ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ ЖИДКОСТЕЙ НЕПОСРЕДСТВЕННО В ПОТОКЕ 231- [7] Горшков Ю.А., Уманский А.С. Измерение теплопроводности газов. М.: Энергоиздат. 1982. 224с.

[8] Филиппов Л.П., Нефедов С.Н., Кравчун С.Н., Колыханова Е.А. Экспериментальное исследование комплекса теплофизических свойств жидкостей. ИФЖ. 1980.

Т.38. № 4. С.644-649.

[9] Кравчун С.Н., Тлеубаев А.С. О возможности измерения теплофизических свойств жидкостей в потоках методом периодического нагрева. ИФЖ. 1984. Т.46. № С.113-118.

[10] Габитов Ф.Р. Математическая модель теплообмена между импульсно нагреваемой пластиной и потоком вязкой несжимаемой жидкости. Каз. Гос.

Технологический ун-т. Казань. 1998. 33с. Деп. В ВИНИТИ 1.07.98. В98.

[11] Карслоу Г.и Егер Д. Теплопроводность твердых тел. М.: Наука. 1964. 488с.

[12] Тарзиманов А.А., Шарафутдинов Р.А., Габитов Ф.Р. Реализация метода импульсного нагрева для измерения молекулярной теплопроводности жидкостей и сжатых газов. Метрология. 1989. № 1. С.29-34.

[13] А.С. № 1157428 СССР, МКИ4 G01N25/18. Устройство и способ для автоматического определения коэффициента теплопроводности жидкостей и газов.

Булатова Т.Г., Тарзиманов А.А., Акимов В.Н., Габитов Ф.Р. Опубл. 22.01.85. Б.И. 1985. № 19. 6c.

[14] Патент на А.С.№2139528.РФ, МКИ4 G01N25/18.Устройство и способ для измерения теплофизических свойств жидкостей и газов. Габитов Ф.Р., Юзмухаметов Ф.Д., Тарзиманов А.А.,Зайнуллин И.М., Саттаров И.Р. (РФ).-№98100282; Заявлено 05.01.98; Опубл.10.10.99. Бюл. № 28. 7с.

[15] Зайнуллин И.М., Габитов Ф.Р., Тарзиманов Ф.Р. Математическая модель теплообмена между импульсно нагреваемой нитью и потоком вязкой несжимаемой жидкости. Каз. Гос. Технологический ун-т. Казань. 2000. 29с. ил.10. Библиогр. 13 назв. Рус. Деп. в ВИНИТИ. гос.регистр. №2648-В00 от 19.10.00.

© Химия и компьютерное моделирование. Бутлеровские сообщения. 2002. Приложение к спецвыпуску № 10. info@kstu.ru



Похожие работы:

«Полная исследовательская публикация Тематический раздел: Химия и технология растительных веществ. _ Подраздел: Химия природных соединений Регистрационный код публикации: 2pс06 Поступила в редакцию 23 июля 2002 года. УДК 615.322:582.457.074 АРАБИНОГАЛАКТАН ЛИСТВЕННИЦЫ – ПЕРСПЕКТИВНАЯ ПОЛИМЕРНАЯ МАТРИЦА ДЛЯ БИОГЕННЫХ МЕТАЛЛОВ © Медведева Светлана Алексеевна,1*+ Александрова Галина Петровна,1+ Дубровина Валентина Ивановна,2 Четверикова Татьяна Давыдовна,3 Грищенко Людмила Анатольевна,1 Красникова...»

«380 УДК 541.183.2 Сорбция анионов на оксигидроксидах металлов (обзор) Печенюк С.И. Институт химии и технологии редких элементов и минерального сырья им.И.В.Тананаева Кольского научного центра РАН, г.Апатиты Аннотация Рассмотрены и проанализированы закономерности сорбции различного рода анионов (простых и комплексных, неорганических и органических) на поверхности оксигидроксидов железа, титана, алюминия, хрома, циркония и марганца. Изложены основы современной теории сорбции ионов...»

«Химия и Химики №3 (2009)   Ненаглядное пособие по математике Григорий Остер. Рекомендовано Министерством образования Российской Федерации в качестве пособия для учащихся. ПРЕДИСЛОВИЕ Рассказать вам садистский анекдот? Приходит детский писатель к читателям и говорит: А я для вас новую книжечку написал – задачник по математике. Это, наверное, все равно, что в день рождения вместо торта поставить тарелку с кашей. Но если честно, книжка раскрытая перед вами, - не совсем задачник, Для взрослых Нет,...»

«Полная исследовательская публикация Тематический раздел: Физико-химические исследования. Регистрационный код публикации: 2tp-b45 Подраздел: Теплофизические свойства веществ. УДК 536.23. Поступила в редакцию 10 ноября 2002 г. КОЭФФИЦИЕНТ ДИФФУЗИИ ВНУТРЕННЕЙ ЭНЕРГИИ МНОГОАТОМНЫХ ГАЗОВ © Свойский В.З. Центральный аэрогидродинамический институт им. Н.Е. Жуковского. г. Жуковский. Ключевые слова: кинетическая теория теплопроводности, коэффициент диффузии внутренней энергии, коэффициент самодиффузии,...»

«УДК 540.1:532.7 СТРУКТУРА СВЕРХКРИТИЧЕСКОГО МЕТАНОЛА ПО ДАННЫМ КЛАССИЧЕСКОЙ МОЛЕКУЛЯРНОЙ ДИНАМИКИ И МЕТОДА КАРА–ПАРИНЕЛЛО Н.А. Абакумова1, Е.Г. Одинцова2, В.Е. Петренко2 Кафедра Химия, ФГБОУ ВПО ТГТУ (1); ФГБУН Институт химии растворов им. Г.А. Крестова РАН, г. Иваново (2); vep@isc-ras.ru Ключевые слова и фразы: водородная связь; сверхкритическое состояние; методы молекулярной динамики, Монте-Карло, Кара–Паринелло; функция радиального распределения. Аннотация: Проведен расчет функций...»

«УДК 557.152.344.042:593.65 ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ПОЛИПЕПТИДОВ КУНИТЦ-ТИПА АКТИНИИ HETERACTIS CRISPA С БОЛЕВЫМ ВАНИЛЛОИДНЫМ РЕЦЕПТОРОМ ТRPV1: IN SILICO ИССЛЕДОВАНИЕ © 2012 г. Е.А. Зелепуга, В. М. Табакмахер#, В.Е. Чаусова, М.М. Монастырная, М. П. Исаева, Э. П. Козловская Тихоокеанский институт биоорганической химии ДВО РАН, 690022, Владивосток, просп. 100-летия Владивостока, 159 Поступила в редакцию 20.06.2011 г. Принята к печати 19.10.2011 г. Методами молекулярной биологии установлены структуры 31...»

«Вестник МИТХТ, 2010, т. 5, № 1 ХИМИЯ И ТЕХНОЛОГИЯ НЕОРГАНИЧЕСКИХ МАТЕРИАЛОВ УДК 546.27:546.66 ПРИМЕНЕНИЕ ДИФРАКЦИОННЫХ МЕТОДОВ ДЛЯ ОПРЕДЕЛЕНИЯ СОСТАВА И СТРУКТУРНЫХ ПАРАМЕТРОВ СОЕДИНЕНИЙ СЕМЕЙСТВА ЛАНГАСИТА Е.А. Тюнина, научный сотрудник, И.А. Каурова, аспирант, Г.М. Кузьмичева, профессор, *В.Б. Рыбаков, старший научный сотрудник, **A. Куссон, сотрудник лаборатории,***O. Захарко, сотрудник лаборатории кафедра Физики и химии твердого тела, МИТХТ им. М.В. Ломоносова *Московский государственный...»

«УДК 577.21 : 579.873.21 : 579.258 АДАПТИВНЫЕ ИЗМЕНЕНИЯ ЭКСПРЕССИИ ГЕНОВ MYCOBACTERIUM TUBERCULOSIS В ХОДЕ ИНФЕКЦИОННОГО ПРОЦЕССА © 2012 г. Т. А. Скворцов, Т. Л. Ажикина Институт биоорганической химии им. акад. М.М. Шемякина и Ю.А. Овчинникова РАН, 117997 ГСП, Москва, В-437, ул. Миклухо-Маклая, 16/10 Поступила в редакцию 27.09.2011 г. Принята к печати 03.11.2011 г. Mycobacterium tuberculosis вызывает у людей инфекцию с различными клиническими проявлениями – от бессимптомного носительства до...»

«КОЛЛОИДНАЯ ХИМИЯ: СТРОЕНИЕ ДВОЙНОГО ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО СЛОЯ, ПОЛУЧЕНИЕ И УСТОЙЧИВОСТЬ ДИСПЕРСНЫХ СИСТЕМ Пособие для студентов химического факультета БГУ, 2011 1 УДК 544.77(076.5) ББК 24.6я73 С13 Рекомендовано Ученым советом химического факультета 13 сентября 2011 г., протокол № 1 Рецензенты: доктор химических наук, профессор Е. А. Стрельцов; доктор химических наук, профессор Д. Д. Гриншпан Савицкая, Т. А. С13 Коллоидная химия: строение двойного электрического слоя, получение и устойчивость...»

«Московский Государственный Университет им. М.В. Ломоносова Геологический факультет Кафедра кристаллографии и кристаллохимии Магистерская работа на тему: Экспериментальное изучение роста кристаллов алмаза в карбонатных растворах-расплавах переменного состава Выполнила: Магистрант 2 года обучения 214 группы Солопова Н.А. Научные руководители: Академик РАН, профессор, д.х.н. Урусов В.С., Заведующий лабораторией ИЭМ РАН, профессор, д.х.н Литвин Ю.А. г. Москва, 2011 год Содержание Аннотация Введение...»

«Полная исследовательская публикация Тематический раздел: Физико-химические исследования. Регистрационный код публикации: 2tp-b34 Подраздел: Теплофизические свойства веществ. Примечание: Биографические сведения авторов смотри в Бутлер.Сооб. 2002, №6. 31. (код pho5) Предыдущее сообщение этой серии смотри в Бутлер.Сооб. 2002, №9. 53. (код pho7) Следующее сообщение этой серии смотри в Бутлер.Сооб. 2002, №11. 7. (код pho9) УДК 547:541 + 539.193 + 513.83. Поступила в редакцию 26 декабря 2002 г....»

«Федеральное агентство по образованию Сыктывкарский лесной институт – филиал ГОУ ВПО Санкт-Петербургская государственная лесотехническая академия имени С. М. Кирова КАФЕДРА ХИМИИ ОРГАНИЧЕСКАЯ ХИМИЯ СБОРНИК ОПИСАНИЙ ЛАБОРАТОРНЫХ РАБОТ для направления подготовки 655000 Химическая технология органических веществ и топлива специальности 240406 Технология химической переработки древесины (очная и заочная формы обучения) Сыктывкар 2007 УДК 547 ББК 24.2 О-64 Сборник составлен в соответствии с...»

«532 УДК 543.544 Фторсодержащие органические соединения как компоненты хроматографических и электрофоретических систем Найден С.В., Карцова Л.А. Санкт-Петербургский государственный университет, Санкт-Петербург Поступила в редакцию 22.03.2012 г. Аннотация Обсуждается применение фторсодержащих органических соединений в качестве стационарных фаз, элюентов и их модификаторов в хроматографии и капиллярном электрофорезе. Рассмотрены примеры применения фтороганических соединений при разделении...»

«Российская академия сельскохозяйственных наук Всероссийский научно-исследовательский институт агрохимии им. Д.Н.Прянишникова Всероссийский научно-исследовательский институт сельскохозяйственной микробиологии А.А.ЗАВАЛИН БИОПРЕПАРАТЫ, УДОБРЕНИЯ И УРОЖАЙ Москва 2005 У Д К 63:579.64+631.8+631.55 Б Б К 40.40(407) 3ав13 З а в а л и н А.А. Биопрепараты, удобрения и урожай. М.: Издательство В Н И И А, 2005,- 302 с. В книге обобщены результаты многолетних исследований по проблеме использования...»

«Химия и Химики № 2 (2010)    Зубр Даниил Гранин Глава первая В день открытия конгресса был дан прием во Дворце съездов. Между длинными накрытыми столами после первых тостов закружился густой разноязычный поток. Переходили с бокалами от одной группы к другой, знакомились и знакомили, за кого-то пили, кому-то передавали приветы, кого-то разыскивали, вглядываясь в карточки, которые блестели у всех на лацканах. Там была эмблема конгресса, фамилия и страна участника. Кружение это, или кипение, с...»

«ВЕ СТ НИК НАЦИОНАЛЬНОГО ТЕХНИЧЕСКОГО УНИВЕРСИТЕТА “ХПИ” Сборник научных трудов 22’2009 Тематический выпуск Химия, химическая технология и экология Издание основано Национальным техническим университетом ХПИ в 2001 году Госиздание РЕДАКЦИОННАЯ КОЛЛЕГИЯ Свидетельство Госкомитета Ответственный редактор По информационной политике Украины М.И. Рыщенко, д-р техн. наук, проф. КВ № 5256 от 2 июля 2001 года Ответственный секретарь Г.Н. Шабанова, д-р техн. наук, проф. КООРДИНАЦИОННЫЙ СОВЕТ Председатель...»

«Вестник Томского государственного университета. Биология. 2012. № 4 (20). С. 21–35 УДК 631.4 Г.А. Конарбаева, В.Н. якименко Институт почвоведения и агрохимии СО РАН (г. Новосибирск) СОДЕРжАНИЕ И РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ГАЛОГЕНОВ В ПОЧВЕННОМ ПРОФИЛЕ ЕСТЕСТВЕННЫх И АНТРОПОГЕННЫх ЭКОСИСТЕМ ЮГА ЗАПАДНОЙ СИБИРИ В проведенных исследованиях определено содержание галогенов и установлены закономерности их распределения в профиле целинных и пахотных серых лесных почв юга Западной Сибири. Выявлено, что концентрация...»

«ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА ООП 1. Направление подготовки: 240100 ХИМИЧЕСКАЯ ТЕХНОЛОГИЯ Профиль подготовки: Химическая технология органических веществ Квалификация (степень) бакалавр Форма обучения Очная Нормативный срок освоения 4 года Трудоемкость программы 216 зачетных единиц; 8104 часов в том числе: аудиторные занятия 43 зачетные единицы; 1608 часов самостоятельная работа 36 зачетных единиц; 1335 часов Форма итоговой государственной аттестации _защита ВКР Выпускающие подразделения кафедра...»

«Ломоносов-2008 Химия Органическая химия ПОДСЕКЦИЯ ОРГАНИЧЕСКАЯ ХИМИЯ Экспертный совет подсекции: Председатель д.х.н., профессор Болесов И.Г. Зам. председателя д.х.н., профессор Ненайденко В.Г. Секретарь н.с. Сазонов П.К. Члены совета д.х.н., ст.н.с. Вацадзе С.З. к.х.н., доц. Демьянович В.М. к.х.н., ст.н.с. Ивченко П.В. к.х.н., доц. Кабачник М.М. д.х.н., вед.н.с. Кузнецова Т.С. д.х.н., профессор Лебедев А.Т. д.х.н., профессор Леменовский Д.А. д.х.н., профессор Нифантьев И.Э. д.х.н., вед.н.с....»

«УДК 577.2 Обзорная статья АНАЛИЗ ТРАНСКРИПТОМОВ ПАТОГЕННЫХ БАКТЕРИЙ В ИНФИЦИРОВАННОМ ОРГАНИЗМЕ: ПРОБЛЕМЫ И СПОСОБЫ ИХ РЕШЕНИЯ © 2010 г. Т. А. Скворцов, Т. Л. Ажикина# Учреждение Российской академии наук Институт биоорганической химии им. акад. М.М. Шемякина и Ю.А. Овчинникова РАН, 117997 ГСП, Москва, В-437, ул. Миклухо-Маклая, 16/10 Поступила в редакцию 19.02.2010 г. Принята к печати 07.04.2010 г. Обзорная статья посвящена современной стратегии полнотранскриптомных исследований внутриклеточных...»














 
© 2014 www.kniga.seluk.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Книги, пособия, учебники, издания, публикации»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.