WWW.KNIGA.SELUK.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Книги, пособия, учебники, издания, публикации

 

Полная исследовательская публикация Тематический раздел: Физико-химические исследования.

Регистрационный код публикации: 2tp-b59 Подраздел: Теплофизические свойства веществ.

УДК 541.64:537.311. Поступила в редакцию 10 ноября 2002 г.

ЭЛЕКТРОПРОВОДНОСТЬ НЕУПОРЯДОЧЕННЫХ МАТЕРИАЛОВ С ГАУССОВЫМ

РАСПРЕДЕЛЕНИЕМ ЛОВУШЕК ПО ЭНЕРГИИ

© Садовничий Д.Н.,1* Милехин Ю.М. 2* и Тютнев А.П.** * Федеральный центр двойных технологий "Союз". Дзержинский 140090. Московской обл. Ул. Академика Жукова, 42.Россия.

** Московский государственный институт электроники и математики. Москва 109028. Трехсвятительский пер., 3/12.

1 Тел.: 551-78-13; Е-mail: fcdt@avallon.ru. 2Тел.:(095) 551-06-11. Е-mail: fcdt@avallon.ru ** Тел.:(095) 366-38- Ключевые слова: электропроводность, неупорядоченные материалы, математическая модель, гауссово распределение ловушек по энергии.

Резюме В рамках модели многократного захвата с гауссовым распределением ловушек по энергии рассмотрены закономерности переноса зарядов, генерированных равномерно по объему неупорядоченного материала. Изучены режимы непрерывной и импульсной генерации. Численные расчеты аппроксимированы аналитическими соотношениями. Показано, что при соответствующем выборе ширины гауссова распределения ловушек по энергии возможно удовлетворительное описание дисперсионного режима транспорта носителей заряда, функционально близкого к тому, что наблюдается для экспоненциального распределения ловушек. Результаты расчетов находятся в удовлетворительном согласии с экспериментальными результатами, полученными при изучении радиационной электропроводности полистирола.

Введение Для изучения переноса избыточных носителей заряда в неупорядоченных материалах применяются методы измерения дрейфовой подвижности по времени пролета и электропроводности при объемной генерации зарядов. Однако при интерпретации этих по сути одинаковых свойств переноса зарядов используют разные типы распределений ловушек по энергии: гауссово в методе времени пролета [1] и экспоненциальное в методе объемной генерации [2]. Поэтому сведения об электропроводности при объемной генерации зарядов с гауссовом распределением ловушек отрывочны. Известно, что основная сложность решения связана с изменением во времени показателя степенного спада инжекционного тока, его зависимость от ширины распределения и величины частотного фактора выхода зарядов с ловушек [3]. Цель работы – изучение электропроводности неупорядоченных материалов с гауссовым распределением ловушек по энергии при импульсной и непрерывной объемной генерации носителей заряда.

Теоретический анализ 1. Постановка задачи.

Учитывая совпадение математического формализма моделей прыжкового и квазизонного переноса [4, 5] для изучения закономерностей переноса зарядов при их объемной генерации использовали модель многократного захвата с ловушками, распределенными по гауссову закону. Это позволяет без ущерба для физики явления существенно упростить решение задачи.

При однородной по объему генерации носителей заряда, что, как правило, соответствует условиям экспериментов по изучению радиационной электропроводности, модель многократного захвата имеет вид:

dN (t ) = g o k p N o (t ) N (t ), (1) dt (E, t ) E = k c N o (t )[M (E) (E, t )] o exp (E, t ), t kT N (t ) = N o (t ) + (E, t )dE.

o Начальные условия: при t=0 No(0)=N(0) и ( E,t)=0.

В этой системе N(t) – полная концентрация носителей заряда, No(t) – концентрация носителей заряда в проводящем состоянии с микроскопической подвижностью µo; go – скорость объемной генерации носителей заряда; kp – коэффициент объемной рекомбинации подвижных носителей заряда с локализованными носителями противоположного знака, выступающими в качестве центров рекомбинации; kс – константа скорости захвата носителей электрического заряда на ловушки; Мо – суммарная концентрация ловушек, имеющих гауссово распределенных по энергии E (E 0 и отсчитывается вниз от дна зоны переноса); Т– температура; ( E,t) – функция, описывающая зависящую от времени плотность распределения захваченных носителей заряда; o – эффективный частотный фактор выхода носителей заряда с ловушек; k – постоянная Больцмана и e – элементарный электрический заряд.

В отличие от экспоненциального распределения M o exp E нами будет использовано гауссово kT1 kT E2, 2M o M (E) = exp E 1 / 2E o o где E 0 – параметр распределения, аналогичный kT1 – в случае экспоненциального распределения и = T T – дисперсионный параметр.

Введем обозначения = kT и о=(kcMo)–1. Физический смысл о – время до захвата носителя заряда на ловушку [5].

Eo При объемной генерации электрических зарядов в каждый момент времени t образуются электрические заряды со скоростью объемной генерации go. Исчезновение электрических зарядов происходит в процессах рекомбинации с константой скорости kp. Этот процесс описывается первым уравнением системы (1). Второе уравнение описывает динамику обмена носителей между ловушками и зоной переноса. Последнее уравнение является балансовым, выражающим закон сохранения 262 _ © Химия и компьютерное моделирование. Бутлеровские сообщения. 2002. Приложение к спецвыпуску № 10.

262-

ЭЛЕКТРОПРОВОДНОСТЬ НЕУПОРЯДОЧЕННЫХ МАТЕРИАЛОВ С ГАУССОВЫМ РАСПРЕДЕЛЕНИЕМ ЛОВУШЕК ПО ЭНЕРГИИ

полного числа зарядов. В каждый текущий момент времени полное число носителей заряда равно сумме подвижных носителей в зоне переноса и захваченных на ловушки.





В неупорядоченных материалах, в том числе и полимерах, в качестве зоны переноса выступает узкая полоса вблизи некоторого уровня энергии прыжковых центров [5] и транспорт носителей заряда, генерированных облучением, осуществляется путем движения по зоне переноса с подвижностью µо. По своему физическому смыслу зона переноса является единственным способом пространственного перемещения заряда. Попадание носителей заряда с ловушек в зону переноса осуществляется с помощью термоактивационных прыжков. Перенос зарядов в самой зоне переноса уже будет не активационным. С этих позиций зона переноса образуется прыжковыми центрами с близкими значениями энергии (в пределах тепловой ~kT), а небольшая доля прыжковых центров (1% от общего числа), за счет флюктуаций своего положения обладает энергией ниже уровня энергии зоны переноса и выступает в качестве ловушек. Такой подход позволяет на микроскопическом уровне обосновать применимость квазизонных представлений для описания радиационной электропроводности полимерных диэлектрических материалов.

Рекомбинация представляет собой реакцию второго порядка между подвижными носителями заряда из зоны переноса и захваченными зарядами противоположного знака, причем справедлива формула Ланжевена [6] Возможности аналитического исследования системы (1) весьма ограничены. Для ее численного решения второе уравнение системы (1) представляли в виде 100 обыкновенных дифференциальных уравнений для фиксированных значений энергии Ei, а интеграл, входящий в третье уравнение, аппроксимировали интегральной суммой Таким образом, систему интегро–дифференциальных уравнений свели к решению задачи Коши для системы дифференциально–алгебраических уравнений. Для решения дифференциально–алгебраической аппроксимации модели РФВ использовали группу "жестко устойчивых" многошаговых методов, предложенных Гиром [7]. Алгоритм Гира решения системы жестких дифференциальных уравнений реализует линейный многошаговый метод типа “предиктор–корректор” с переменным шагом по времени и переменным порядком метода интегрирования. Для повышения скорости расчетов использовали методы Гира до пятого порядка.

2. Режим непрерывной генерации зарядов.

Результаты моделирования переходного процесса при непрерывной генерации зарядов представлены на рис. 1-3.

Рис. 1. Кинетика изменения концентрации носителей заряда в зоне Рис. 2. Кинетика изменения концентрации носителей заряда в зоне переноса при непрерывной генерации и различных значениях 0.5 переноса при непрерывной генерации и различных значениях (1); 0.3 (2); 0.2 (3); 0.15 (4); 0.1 (5); 0.07 (6) и 0.05 (7). Параметры модели: go=1020 м–3с–1, kp=10–14 м3/c, kс=10–16 м3/c, о=10–9 c и о=108 с.

При временах облучения меньших о решение системы (1) описывается экспоненциальным нарастанием концентрации зарядов в зоне переноса, далее до начала выхода зарядов с ловушек, наблюдаемого при to–1, достигается квазистационарное состояние и концентрация зарядов в зоне переноса равна goo. При длительности облучения больше o–1 за счет термофлуктуационных переходов зарядов, локализованных на ловушках, начинается увеличение концентрации зарядов в зоне переноса. Видно, что процесс нарастания No не описывается простой кинетикой, а является сложной функцией параметров модели. Учитывая известную функциональную общность решений модели прыжкового транспорта и многократного захвата для поиска аппроксимации, удовлетворительно описывающей численное решение системы (1), целесообразно воспользоваться результатами аналитического рассмотрения прыжкового транспорта на регулярной решетке прыжковых центров с диагональным беспорядком и прыжками только между ближайшими соседями [8]. Для описания нарастания No использована следующая формула © Химия и компьютерное моделирование. Бутлеровские сообщения. 2002. Приложение к спецвыпуску № 10. info@kstu.ru Параметрическая оптимизация результатов численных расчетов показала, что предложенная аппроксимация является достаточно удачной (см. рис. 2). Значения коэффициента d1 в зависимости от приведены в табл. 1.

Дальнейший ход переходного процесса определяется скоростью рекомбинации. Табл. 1. Параметры Достижение стационарного состояния обусловлено равенством скоростей генерации зарядов и их аппроксимаций кинетических рекомбинации. При экспоненциальном распределении ловушек по энергии и выполнении условий максимум. Для гауссова распределения ловушек по энергии это не всегда выполняется. Как видно Здесь с1 и d2 – коэффициенты, определяемые по результатам численных расчетов. Оказалось, что приемлемая точность аппроксимации достигается в случае, когда только один коэффициент d2 зависит от, при этом с1=1.63 независимо от значения. Значения коэффициента d2 в зависимости от также приведены в табл. 1.

Теперь оценка времени, при котором достигается максимум концентрации зарядов в зоне переноса, не представляет особого труда. Приравняв уравнения (1) и (2) и прологарифмировав полученное уравнение, получим квадратное уравнение относительно No(tm). Далее ограничившись только положительным корнем уравнения, найдем требуемое решение Естественно, что точность данного уравнения в первую очередь определяется погрешностью найденных коэффициентов d1, d2 и c2 (табл. 1). О точности определения tm по предложенному уравнению можно судить по следующим оценкам. Для go=1020 м–3с–1, kp=10–14 м3/c, k c, =0.1, о=10–9 c при о=1010 с–1 численно рассчитанное значение tm=1.4 с, а по формуле (6) tm=1.2 с, в случае о=104 с-1 получим, соответственно, 51.7 и 39.0 с.

В отличие от экспоненциального распределения ловушек [9] в данном случае скейлинговое соотношение точно не выполняется, но является достаточно хорошим приближением (рис. 3).

Важное значение для анализа модели представляет произведение времени достижения максимума tm на величину N(tm). При экспоненциальном распределении ловушек по энергии это произведение является слабой функцией только от одного параметра модели – [10]. Эта закономерность при гауссовом распределении ловушек по энергии не выполняется (табл. 2).

Так, с повышением значения частотного фактора о произведение tmN(tm) возрастает, а с увеличением скорости генерации go – падает.

Табл. 2. Результаты численного расчета максимума концентрации зарядов в зоне переноса и времени его достижения при непрерывной генерации зарядов с постоянной скоростью.

go=1023 м–3с–1, kp=10–14 м3/c, kс=10–16 м3/c, 3. Режим импульсной генерации зарядов.

Изменение концентрации зарядов в зоне переноса после импульсной генерации зарядов дает важную информацию о характере их транспорта по локализованным состояниям. При гауссовом распределении ловушек по энергии следует ожидать достижения стационарного состояния, что будет свидетельствовать о реализации режима нормального (гауссова) транспорта с постоянной подвижностью. Известно, что при экспоненциальном распределении ловушек режим нормального транспорта не реализуется и концентрация зарядов в зоне переноса убывает по степенному закону t-1+ [2]. Численные расчеты показывают, что после прекращения генерации зарядов на большом временном интервале реализуется режим дисперсионного транспорта, который далее переходит в рекомбинационный (рис. 4).

http://chem.kstu.ru © Chemistry and Computational Simulations. Butlerov Communications. 2002. Supplement to Special Issue No. 10.

ЭЛЕКТРОПРОВОДНОСТЬ НЕУПОРЯДОЧЕННЫХ МАТЕРИАЛОВ С ГАУССОВЫМ РАСПРЕДЕЛЕНИЕМ ЛОВУШЕК ПО ЭНЕРГИИ

Рис. 4. Кинетика изменения концентрации носителей заряда в Рис 5. Кинетика изменения концентрации носителей заряда в зоне переноса зоне переноса при импульсной генерации в течение 210–6 с и различных значениях параметра : 0.2 (1), 0.15 (2), 0.1 (3), 0.07 (4), 10–4 (5), 10–2 (6) и 102 с (7), а также переходной процесс при непрерывной (4) и 0.05 (5). Параметры модели: kp=10–14 м3/c, kс=10–16 м3/c, о=10 c, о=10 с. Скорость генерации зарядов go=1026 м–3с–1.

Причем в зависимости от величины аппроксимация спада No(t) с помощью степенной функции достаточно точно выполняется. В малосигнальном приближении, когда рекомбинация зарядов отсутствует показатель степени кинетической кривой спада No(t) изменяется в зависимости от, частотного фактора и что, самое главное, от времени, прошедшего после окончания генерации зарядов (рис. 5). Анализ множества численных решений системы (1), полученных в отсутствие рекомбинации зарядов, позволяет предложить следующую аппроксимационную формулу, удовлетворительно описывающую кривую спада при Рис. 6. Кинетика изменения концентрации носителей заряда в зоне переноса при импульсной генерации в течение 210–6 с и различных значениях скорости генерации: 1030 (1), 1028 (2), 1026 (3), 1025 (4), 1023 (5) и 1021 м–3с–1 (6). Параметры модели: kp=10–14 м3/c, kс=10–16 м3/c, о=10–9 c, о=108 с–1 и =0.15.

гиперболического закона спада No(t) не указывает однозначно на доминирование процесса рекомбинации зарядов, а может быть связана с малым значением (см. рис. 4).

Таким образом, отсутствие стационарного состояния на кривой спада No(t) при импульсной генерации зарядов или выполнение на большом интервале времени степенного закона снижения No(t) не может служить убедительным доказательством реализации в неупорядоченных материалах экспоненциального энергетического распределения ловушек.

4. Сравнение с экспериментом.

В настоящее время имеется обширный экспериментальный материал по изучению радиационной электропроводности такого неупорядоченного материала как полистирол [12, 13]. Структура полистирола аморфная. Известно, что в качестве прыжковых центров в полистироле выступают бензольные кольца, расположенные в боковой цепи макромолекулы и подвижен только один тип зарядов – дырки [2]. Таким образом, полистирол является подходящим объектом. Скорость объемной генерации зарядов задается следующей формулой Концентрация носителей заряда в зоне переноса определяет радиационную электропроводность материала Зададим теперь основные параметры модели. Зная молекулярную массу элементарного звена полистирола 104, плотность 1.05 г/см3 и считая [5], что каждое сотое элементарное звено представляет собой ловушку, получим, что Мо=5. м–3. В соответствии с общими положениями относительно переноса носителей заряда будем считать, что подвижность зарядов в © Химия и компьютерное моделирование. Бутлеровские сообщения. 2002. Приложение к спецвыпуску № 10. info@kstu.ru зоне переноса µо=10–6 м2/(Вс) и радиационно-химический выход носителей электрического заряда Go=0.35 на 100 эВ поглощенной энергии [2, 14].

Константу скорости рекомбинации носителей электрического заряда kр найдем по формуле Ланжевена (2). Относительная диэлектрическая проницаемость полистирола =2.6, поэтому kр=710–15 м3/с. Величина частотного фактора выхода зарядов с ловушек оценивается (3-5)107 с–1 [15].

Используя экспериментально определенное значения сдвига зарядов Goµоо7.110–16 м2/В [16], найдем о=210–9 с. Отсюда kс=8.510–18 м3/с.

Экспериментальные результаты, полученные при облучении полистирола импульсами длительностью 210–6, 10–4, 310–4 и 8.5 с при одинаковой дозе за импульс 14.45 Гр, представлены на рис. 7.

Напряженность поля в процессе облучения 5107 В/м. Зависимость радиационной электропроводности в конце облучения (to) описывается степенной функцией времени ~ t 0.75. Взяв в качестве подгоночного параметра для полистирола величину =0.1, получим удовлетворительное согласование расчетов с экспериментальными результатами (рис. 7).

Таким образом, гауссово распределение ловушек по энергии позволяет объемной генерации зарядов электронным облучением с вполне успешно описывать экспериментальные результаты не только время- различной длительностью (to). Поглощенная доза при пролетного, но и эксперимента с объемной генерацией электрических зарядов.

Выполненный анализ и найденные решения подчеркивают неоднозначность энергетического распределения ловушек.

Литературa [1] H. Bassler. Charge transport in disordered organic photoconductors. Phys. stat. sol.(b). 1993. V.175. №1. P.15.

[2] Тютнев А.П., Ванников А.В., Мингалеев Г.С. Радиационная электрофизика органических диэлектриков. М.: Энергоатомиздат. 1989. 192с.

[3] V.I.Arkhipov, V.A.Kolesnikov, A.I.Rudenko. Dispersive transport of charge carriers in polycrystalline pentacene layers. J. Phys. D. Appl. Phys. 1984. V.17. №9. P.1241.

[4] Звягин И.П. Кинетические явления в неупорядоченных полупроводниках. М.: Изд-во МГУ. 1984. 280 с.

[5] Тютнев А.П., Садовничий Д.Н., Боев С.Г. Эффективная подвижность избыточных носителей заряда в неупорядоченных матрицах. Хим. физика. 1994. Т.13. №8С.54.

[6] Тютнев А.П., Архипов В.И., Никитенко В.Р., Садовничий Д.Н. К вопросу о природе неланжевеновской рекомбинации носителей заряда в полимерах. Хим.

физика. 1996. Т.15. №3. С.91.

[7] C.W. Gear Simultaneous numerical solution of differential-algebraic equations. IEEE Trans. on circuit theory. 1971. V.18. №1. P.89.

[8] Плюхин А.В. Дисперсионный перенос в неупорядоченных органических полупроводниках. Физика и техника полупроводников. 1993. Т.27. Вып.4. С.688.

[9] Архипов В.И., Попова Ю.А., Руденко А.И. Влияние многократного захвата носителей на переходные фототоки в аморфных полупроводниках. Физика и техника полупроводников. 1983. Т.17. Вып.10. С.1817.

[10] Тютнев А.П., Садовничий Д.Н., Боев С.Г. Численный анализ модели Роуза-Фаулера-Вайсберга. Химия высоких энергий. 1995. Т.29. №2. С.115.

[11] Тютнев А.П., Садовничий Д.Н., Кундина Ю.Ф., Саенко В.С., Пожидаев Е.Д. Бимолеклярная рекомбинация избыточных носителей заряда в полимерах.

Высокомолек. соед. Б. 2001. Т.43. №9. С.1578.

[12] Тютнев А.П., Абрамов В.Н., Саенко В.С., Пожидаев Е.Д., Флоридов А.А. Радиационная электропроводность полимеров. Хим. физика. 1994. Т.13. №3. С.109.

[13] A.P. Tyutnev, A.I. Karpechin, S.G. Boev, V.S. Saenko, E.D. Pozhidaev. Current overshoot in polymers under continuous irradiation. Phys. stat. sol. (a). 1992. V.132.

P.163.

[14] Бугаенко Л.Т., Кузьмин М.Г., Полак Л.С. Химия высоких энергий. М.: Изд-во МГУ. 1984. 192с.

[15] Тютнев А.П., Садовничий Д.Н., Боев С.Г. Теоретический анализ нестационарной радиационной электропроводности полимеров в рамках модели РоузаФаулера-Вайсберга. Хим. физика. 1997. Т.16. №2. С.85.

[16] Тютнев А.П., Абрамов В.Н., Дубенсков П.И., Саенко В.С., Ванников А.В., Пожидаев Е.Д. Наносекундная радиационно-импульсная электропроводность полимеро. Химия высоких энергий. 1986. Т.20. №6. С.509.

http://chem.kstu.ru © Chemistry and Computational Simulations. Butlerov Communications. 2002. Supplement to Special Issue No. 10.




Похожие работы:

«УДК 577.113.6:547.791.2 Обзорная Статья МОДИФИКАЦИЯ НУКЛЕИНОВЫХ КИСЛОТ С ПОМОЩЬЮ РЕАКЦИИ [3+2]ДИПОЛЯРНОГО ЦИКЛОПРИСОЕДИНЕНИЯ АЗИДОВ И АЛКИНОВ © 2010 г. А. В. Устинов*, И. А. Степанова*, В. В. Дубнякова*, Т. С. Зацепин**,***, Е. В. Ножевникова*, В. А. Коршун*# *Учреждение РАН Институт биоорганической химии им. акад. М.М. Шемякина и Ю.А. Овчинникова РАН, 117997 ГСП, Москва, В-437, ул. Миклухо-Маклая, 16/10; ** Химический факультет Московского государственного университета им. М.В. Ломоносова,...»

«ВВЕДЕНИЕ В системе показателей качества одежды важнейшие значения имеют гигиенические показатели, определяющие микроклимат у поверхности тела человека, тепло и газообмен его с окружающей средой. Оптимальный микроклимат под одеждой обеспечивает нормальное функциональное состояние человека, хорошее его самочувствие и как следствие этого сохранение высокой работоспособности, рост производительности труда, эффективность жизнедеятельности человека в целом. Именно этим объясняется тот факт, что...»

«УДК 557.152.344.042:593.65 ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ПОЛИПЕПТИДОВ КУНИТЦ-ТИПА АКТИНИИ HETERACTIS CRISPA С БОЛЕВЫМ ВАНИЛЛОИДНЫМ РЕЦЕПТОРОМ ТRPV1: IN SILICO ИССЛЕДОВАНИЕ © 2012 г. Е.А. Зелепуга, В. М. Табакмахер#, В.Е. Чаусова, М.М. Монастырная, М. П. Исаева, Э. П. Козловская Тихоокеанский институт биоорганической химии ДВО РАН, 690022, Владивосток, просп. 100-летия Владивостока, 159 Поступила в редакцию 20.06.2011 г. Принята к печати 19.10.2011 г. Методами молекулярной биологии установлены структуры 31...»

«1 Обзорная статья ЗАЩИТНЫЕ ГРУППЫ В ХИМИЧЕСКОМ СИНТЕЗЕ ОЛИГОРИБОНУКЛЕОТИДОВ ©2012 г. А. В. Аралов, О. Г.Чахмахчева Учреждение Российской академии наук Институт биоорганической химии им. акад. М.М. Шемякина и Ю.А. Овчинникова РАН, 117997 ГСП, Москва, В-437, ул. Миклухо-Маклая, 16/10 Поступила в редакцию 24.01.2012 г. Принята к печати 14.02.2012 г. Представлены материалы, касающиеся химического синтеза олигорибонуклеотидов и применяемых при этом защитных групп. Подробно рассматриваются последние...»

«Полная исследовательская публикация Тематический раздел: Физико-химические исследования. Регистрационный код публикации: 2tp-b34 Подраздел: Теплофизические свойства веществ. Примечание: Биографические сведения авторов смотри в Бутлер.Сооб. 2002, №6. 31. (код pho5) Предыдущее сообщение этой серии смотри в Бутлер.Сооб. 2002, №9. 53. (код pho7) Следующее сообщение этой серии смотри в Бутлер.Сооб. 2002, №11. 7. (код pho9) УДК 547:541 + 539.193 + 513.83. Поступила в редакцию 26 декабря 2002 г....»

«Московский Государственный университет имени М.В.Ломоносова ГЕОЛОГИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ Направление 511000 ГЕОЛОГИЯ Кафедра кристаллографии и кристаллохимии Атомистическое и ab initio компьютерное моделирование диоксидов циркония и гафния и их твёрдых растворов БАКАЛАВРСКАЯ РАБОТА Студент Горяева Александра Михайловна Заведующий кафедрой Академик РАН, доктор хим. наук, профессор Урусов В.С. Руководитель Академик РАН, доктор хим. наук, профессор Урусов В.С. доктор хим. наук, доцент Ерёмин Н.Н....»

«ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА ООП 1. Направление подготовки: 240100 ХИМИЧЕСКАЯ ТЕХНОЛОГИЯ Профиль подготовки: Химическая технология органических веществ Квалификация (степень) бакалавр Форма обучения Очная Нормативный срок освоения 4 года Трудоемкость программы 216 зачетных единиц; 8104 часов в том числе: аудиторные занятия 43 зачетные единицы; 1608 часов самостоятельная работа 36 зачетных единиц; 1335 часов Форма итоговой государственной аттестации _защита ВКР Выпускающие подразделения кафедра...»

«Федеральное агентство по образованию Сыктывкарский лесной институт – филиал ГОУ ВПО Санкт-Петербургская государственная лесотехническая академия имени С. М. Кирова КАФЕДРА ХИМИИ ОРГАНИЧЕСКАЯ ХИМИЯ СБОРНИК ОПИСАНИЙ ЛАБОРАТОРНЫХ РАБОТ для направления подготовки 655000 Химическая технология органических веществ и топлива специальности 240406 Технология химической переработки древесины (очная и заочная формы обучения) Сыктывкар 2007 УДК 547 ББК 24.2 О-64 Сборник составлен в соответствии с...»

«Полная исследовательская публикация Тематический раздел: Физико-химические исследования. Подраздел: Теплофизические свойства веществ. Регистрационный код публикации: 2tp-b18 Поступила в редакцию 15 декабря 2002 г. УДК 622.276.031:66.061.5 РАСТВОРЯЮЩАЯ СПОСОБНОСТЬ СВЕРХКРИТИЧЕСКОГО СО2 К ПРИМЕСЯМ ГИДРОЛИЗНОГО ГЛИЦЕРИНА © Ахунов А.Р.,1 Сабирзянов А.Н.,2 Сагдеев А.А. и Гумеров Ф.М.3 Кафедра теоретических основ теплотехники. Казанский государственный технологический университет. Ул. К. Маркса, 68....»

«ВЕ СТ НИК НАЦИОНАЛЬНОГО ТЕХНИЧЕСКОГО УНИВЕРСИТЕТА “ХПИ” Сборник научных трудов 22’2009 Тематический выпуск Химия, химическая технология и экология Издание основано Национальным техническим университетом ХПИ в 2001 году Госиздание РЕДАКЦИОННАЯ КОЛЛЕГИЯ Свидетельство Госкомитета Ответственный редактор По информационной политике Украины М.И. Рыщенко, д-р техн. наук, проф. КВ № 5256 от 2 июля 2001 года Ответственный секретарь Г.Н. Шабанова, д-р техн. наук, проф. КООРДИНАЦИОННЫЙ СОВЕТ Председатель...»

«УДК 577.21 : 579.873.21 : 579.258 АДАПТИВНЫЕ ИЗМЕНЕНИЯ ЭКСПРЕССИИ ГЕНОВ MYCOBACTERIUM TUBERCULOSIS В ХОДЕ ИНФЕКЦИОННОГО ПРОЦЕССА © 2012 г. Т. А. Скворцов, Т. Л. Ажикина Институт биоорганической химии им. акад. М.М. Шемякина и Ю.А. Овчинникова РАН, 117997 ГСП, Москва, В-437, ул. Миклухо-Маклая, 16/10 Поступила в редакцию 27.09.2011 г. Принята к печати 03.11.2011 г. Mycobacterium tuberculosis вызывает у людей инфекцию с различными клиническими проявлениями – от бессимптомного носительства до...»

«Черемичкина И.А. Гусева А.Ф. ОРГАНИЧЕСКАЯ ХИМИЯ Строение органических соединений. Теория строения А.М. Бутлерова 2 _ СОДЕРЖАНИЕ Предисловие...................................................3 Часть I. Введение в органическую химию 1. Краткий исторический очерк развития органической химии.. 4 2. Предмет органической химии........................... 5 3. Строение органических соединений. Теория строения А. М. Бутлерова...»

«Химия и Химики № 2 (2010)    Зубр Даниил Гранин Глава первая В день открытия конгресса был дан прием во Дворце съездов. Между длинными накрытыми столами после первых тостов закружился густой разноязычный поток. Переходили с бокалами от одной группы к другой, знакомились и знакомили, за кого-то пили, кому-то передавали приветы, кого-то разыскивали, вглядываясь в карточки, которые блестели у всех на лацканах. Там была эмблема конгресса, фамилия и страна участника. Кружение это, или кипение, с...»

«Федеральное агентство по образованию Сыктывкарский лесной институт – филиал ГОУ ВПО Санкт-Петербургская государственная лесотехническая академия имени С. М. Кирова КАФЕДРА ХИМИИ ОРГАНИЧЕСКАЯ ХИМИЯ СБОРНИК ОПИСАНИЙ ЛАБОРАТОРНЫХ РАБОТ для направления подготовки 656600 Защита окружающей среды специальности 280201 Охрана окружающей среды и рациональное использование природных ресурсов (очная и очно-заочная формы обучения) Сыктывкар 2007 УДК 547 ББК 24.2 О-64 Сборник составлен в соответствии с...»

«Федеральное агентство по образованию Сыктывкарский лесной институт — филиал ГОУ ВПО Санкт-Петербургская государственная лесотехническая академия имени С. М. Кирова КАФЕДРА ХИМИИ ОБЩАЯ И НЕОРГАНИЧЕСКАЯ ХИМИЯ (разделы: Общая химия и Общая химия и химия элементов) СБОРНИК ОПИСАНИЙ ЛАБОРАТОРНЫХ РАБОТ для подготовки дипломированного специалиста по направлениям 655000 Химическая технология органических веществ и топлива специальности 240406 Технология химической переработки древесины и 656600 Защита...»

«Вестник Томского государственного университета. Биология. 2012. № 4 (20). С. 21–35 УДК 631.4 Г.А. Конарбаева, В.Н. якименко Институт почвоведения и агрохимии СО РАН (г. Новосибирск) СОДЕРжАНИЕ И РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ГАЛОГЕНОВ В ПОЧВЕННОМ ПРОФИЛЕ ЕСТЕСТВЕННЫх И АНТРОПОГЕННЫх ЭКОСИСТЕМ ЮГА ЗАПАДНОЙ СИБИРИ В проведенных исследованиях определено содержание галогенов и установлены закономерности их распределения в профиле целинных и пахотных серых лесных почв юга Западной Сибири. Выявлено, что концентрация...»

«6 720 807 849 – (2013/04) RU Сервисный уровень Инструкция по монтажу и техническому обслуживанию Специальный газовый отопительный котел Logano G234 WS Внимательно прочитайте перед монтажом и техническим обслуживанием Содержание 1 Условия эксплуатации отопительного котла 1.1 Условия электроснабжения...............................5 1.2 Требования к помещению установки оборудования...............6 1.3 Подача приточного воздуха и тракт дымовых газов.....»

«Полная исследовательская публикация _ Тематический раздел: Физико-химические исследования. Подраздел: Неорганическая химия. Регистрационный код публикации: io3 Поступила в редакцию 21 октября 1999 г.; УДК 541.8; 539.23; 549.32 Тематическое направление: Равновесия в системах ион металла - вода - OH- - лиганд. Часть I. СЛОЖНЫЕ ГЕТЕРОФАЗНЫЕ РАВНОВЕСИЯ В СИСТЕМЕ Pb(II) – ВОДА – КОН. © Юсупов Рафаил Акмалович,*+ Абзалов Равиль Фаритович, Смердова Светлана Геннадиевна и Гафаров Марат Рустемович...»

«Ломоносов-2008 Химия Органическая химия ПОДСЕКЦИЯ ОРГАНИЧЕСКАЯ ХИМИЯ Экспертный совет подсекции: Председатель д.х.н., профессор Болесов И.Г. Зам. председателя д.х.н., профессор Ненайденко В.Г. Секретарь н.с. Сазонов П.К. Члены совета д.х.н., ст.н.с. Вацадзе С.З. к.х.н., доц. Демьянович В.М. к.х.н., ст.н.с. Ивченко П.В. к.х.н., доц. Кабачник М.М. д.х.н., вед.н.с. Кузнецова Т.С. д.х.н., профессор Лебедев А.Т. д.х.н., профессор Леменовский Д.А. д.х.н., профессор Нифантьев И.Э. д.х.н., вед.н.с....»

«Полная исследовательская публикация Тематический раздел: Физико-химические исследования. Регистрационный код публикации: 2tp-b45 Подраздел: Теплофизические свойства веществ. УДК 536.23. Поступила в редакцию 10 ноября 2002 г. КОЭФФИЦИЕНТ ДИФФУЗИИ ВНУТРЕННЕЙ ЭНЕРГИИ МНОГОАТОМНЫХ ГАЗОВ © Свойский В.З. Центральный аэрогидродинамический институт им. Н.Е. Жуковского. г. Жуковский. Ключевые слова: кинетическая теория теплопроводности, коэффициент диффузии внутренней энергии, коэффициент самодиффузии,...»







 
© 2014 www.kniga.seluk.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Книги, пособия, учебники, издания, публикации»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.